* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

гл. I V ] п.огни ДИСПЬРСИИ ,349 плотности тока в эфире -г- ~ 4л Ц и плотности тока, вызванного смещением зарядов ( 9 3 ) , то в качестве полной плотности тока мы получаем: 4я где Ы & 4тт , . .в, b, bt 4тг й/ & & Так как плотность гока складывается из v Если у нас несколько типов заряженных частиц, то мы имеем не­ сколько уравнений вида ( 9 2 ) , и тогда вместо (97) мы будем иметь: " А & где Если число мы членов примем суммы х = оо& у т т 2 равно то числу „сортов" заряженных частиц. для $оо = 1+2^А* Таким образом медленным г диэлектрическая постоянная, соответствующая бесконечно процессам, определяется строением и составом молекул. Если а чина очень малая, то для областей, далеких от 1 — ^ = вительную величину для e = 1 — вели­ 0, вторым чле­ ном в знаменателе (97) можно пренебречь, и мы тогда получаем дейст­ + * ^ v Т 2 2 < 9 Г ) причем, согласно теории Максвелля, /г = е. Это будет случай так назы­ ваемой нормальной дисперсии. Мы будем в дальнейшем рассматривать только тот случай, когда в ( 9 7 ) в сумме остается один или два члена. Читатель без труда может обобщить приведенные нами результаты. Из (92) ясно, что коэфициент Ь связан с собственным периодом нашей системы. В самом деле, полагая в (92) ? ^ = 0 и ^ = 0 , мы находим, что г г 4пе* ^ 2 u 1 Ь х ~Ь т 1 1 1 Итак, обозначим ^ = ^ 2 . Пусть мы рассматриваем область T > T J , если, следовательно, речь идет о видимом спектре, то это условие равно­ сильно тому, что собственные периоды колеблющихся частиц лежат в ультрафиолетовой части. Тогда, разлагая в ряд ( 9 7 ) , получаем: rf • •= 1 + " А + " A w + " А ^ + ••• ( 9 8 )