* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

350 ТЕОРИЯ КВАНТ [Ч. VI Таким образом закон дисперсии выражается: (98&) В этих случаях мы без труда можем перейти к пределу 7 = о о и тогда имеем: п = е = А. Вот в этих, именно, случаях и удавалось подметить закономерность, на которую обратил внимание впервые Максвелль и которой, как мы видели, даже еще в настоящее время дают непра­ вильное истолкование. Если у нас имеется еще один период, но на этот р а з в инфракрасной части спектра т ]>т, то выражение 2 2 1 т преобразуется в 2 Таким образом первый член этого ряда будет вида: — А Т поэтому, если у нас имеется один период в ультрафиолетовой части и один в инфракрасной, то мы получим дисперсионную формулу вида: 2 г „ 2 = е = _ 4 7* + Л 4 - ^ 4 - ? + .., / 1 (98") Для очень большого числа прозрачных тел мы получаем дисперсион­ ные формулы именно такого типа. Так как, согласно ( 9 8 ) , А = 1 + Л / ^ , а диэлектрическая постоянная для бесконечно медленных процессов Soo = 1 Ч - Л / ^ + Л/ & , то поэтому предельное значение п ==Soo не равно Л , но, согласно только что сказанному, SQQ — A = N b . Таким образом мы выясняем, чем обусловливаются отступления от закономер­ ности, отмеченной Максвеллем. Эти отступления указывают на суще­ ствование собственных периодов в инфракрасной части спектра. В общем случае, т. е, когда нельзя полагать, что а = 0 , мы имеем комплексную диэлектрическую постоянную. Как мы видели [ч. I V , гл. I , уравнения ( 2 ) , (3), ( 2 & ) ] , появление комплексной величины означает наличие поглощения: наряду с показателем преломления у нас появляется пока­ затель, характеризующий поглощение волн. Поэтому, так же как и в гл. I V , заменяем квадрат показателя преломления через 2 2 2 2 2 1 п (1 — ik) = 2 2 1А N * b j . , , (99) I т т 2 или в случае нескольких „сортов" движущихся зарядов мы имеем: я (1 — ik) = 1 + 2 2 2 ~ — T • 1 4 - / п.^ ь 1 b j L ("&) х к