* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

348 ТЕОРИЯ КВАНТ полная теория рассматривает еще кроме поля волны поле, обусловлен­ ное соседними зарядами. Однако, если принять во внимание эти влияния, то приходится делать ряд предположений о том, как расположены эти соседние заряды, — предположения, которые трудно доказать. Точно так же по поводу силы сопротивления разными авторами делались раз­ личные предположения, — сравнивать их мы не будем, так как это заняло бы у нас много времени. Исходя из сказанного, мы можем написать уравнение движения заряженной части молекулы в следующем виде: т^-егЕ Л» ~ - r * i 1 1 2 1 * г 2 Ь г * г ^ ! dt • ( (92) & Здесь введены множители 4пег2 и е для удобства дальнейших преобра­ зований. Если число зарядов e совершающих колебания по закону, выраженному ( 9 2 ) , в единице объема будет N то плотность тока, обусловленная смещением зарядов, будет: lt v " А § . (93) Так как уравнение (92) есть уравнение принужденного колебания, р а с ­ смотренное нами в ч. I , то мы уже знаем, что решение, соответствую* щее установившемуся состойнию, будет периодическая функция с перио­ дом, соответствующим периоду принуждающей силы Е . Пусть период будет Г ; тогда S можно положить: х l^Ae где r =Ае Т (94) r =2V 1 Из (94) выводим: d? dt / t t 4 t "