* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГЛ. I l l ] ЗВУКОВЫЕ ВОЛНЫ, РАСПРОСТРАНЯЮЩИЕСЯ в ВОЗДУХЕ 147 то для отрицательных значений аргумента эта функция также равна постоянной. Остается использовать последнее из условий — условие: откуда .... . VT 2а. X Н о , так как мы знаем, что / г должна быть функцией t— у , то в окон* чательном виде мы находим решение нашей задачи: *—"s-rO-f)Теперь посмотрим, как выражается скорость и. Мы получаем: < > 6 5 X При этом надо твердо помнить, что (56) верно лишь для / — у " ^ * ® & U ~ ЪХ~ 2nTV причем для х — 0 это переходит, как следовало ожидать, в ( с ) . Избыток давления определяется по ( 5 5 ) : bp = 9o AV%iny{t—y). (55&) Самое интересное здесь то, что в распространяющейся волне как ско­ рость, так и избыток давления, во всех точках имеют одинаковую ф а з у . В системе стоячих волн этого не получается. Рассмотрим сейчас случай волн, идущих и в том и в другом направлениях и дающих систему стоячих волн. Тогда: * л* 2 * Л х г л * 2 т г Л I х = откуда находим: — А^ sin у t sin y х, (57&) 2х . 2п — — — Л cos — л: sin — / , Ъх I T л л ЬФ р = Р о л . 2п Р о s l n 2п . c o s Irf^ ~ T * У Отсюда ясно, что в тех местах, где получается минимум скорости, получится максимум давления и наоборот. В самом деле, если в трубку Кундта ввести слуховую трубку, то звук будет слышен только в тех 10*