* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

тема ьшогогрупповых уравнений в области замедления принимает следующий вид: 3-1 j—i 1 • • 1=1 I=I f-l \ (3.4) Замедление на водороде в уравнении (3.4) учитывается отдельно. Групповые постоянные определяются в виде дробно-линейных функционалов [27]. Представление групповых констант в виде дробно-линейных функциона­ л о в позволяет в качестве весовой функции φ (и) и φι (и) использовать их приближенные значения (см., например, [27, 29]). Систему уравнений (3.4) необходимо дополнить системой многогрупповых уравнений в области термализации [ 2 7 ] . Однако для многих задач расчета реакторов представляется возможным рассматривать область термализации к а к одну группу с некоторыми эффективными константами. Д л я подсчета эффективных одногрупповых констант тепловой группы в некоторых случаях можно использовать спектр тепловых нейтронов N (х), который удовлетворяет уравнению У и л к и н с а [30] * 0 χΝ" (χ) + ( 2 х — 1) N' (χ) + (Ах—Δ) N (х) = 0. 4Σ 0 2 (3.5) /"т~~ ν З д е с ь Δ = ξ~ у -γ- ;x=y2iït · — сечение поглощения при E = 0,025 эв; ь — скорость нейтрона; T и T — температура среды и комнатная температура в абсолютных единицах; k постоянная Больцмана. Уравнение (3.5) можно т а к ж е использовать для определения спектра тепловых нейтронов в воде, если водороду приписать эффективную массу {M « 6) для учета его связи в молекуле воды. Окончательно система много­ групповых уравнений принимает вид [271: 0 i=l 3-1 (=1 У — •"ув— 1 (3.6) m); m); ^iyB Σ Ά ο Γ ( / = 1 , 2, . (/ = m + l ) ; (/=1, 2, (; = m + l ) . Σϊ= 2tr. τ Д л я учета резонансного захвата и деления вероятность избежать резоиансного захвата д л я отдельного изотопа выражаем следующим образом: (T) φ= 8 (3.7) где ρ — ч и с л о атомов поглотителя в единице объема; | Σ — з а м е д л я ю щ а я •способность среды: Уэфф—эффективный резонансный интеграл, определяемый л о формуле ^ m <з 8 -> * Аналогичное уравнение было получено Б . И. Давыдовым в 1937 г. •90