* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

РАСЧЕТ С И М М Е Т Р И Ч Н Ы Х ТОНКИХ ОБОЛОЧЕК 209 щего напряжения а. Критическое со­ стояние определяется по формуле М у ш тари 1. кр rj При малом у г л е а и шарнирно закре­ пленных краях °кр = 3(1 -U.2)(a )2 K ' 4*2' Ркр * e а кр и р кр определяются по фор­ мулам ( 1 ) и ( 3 ) . Цилиндрическая оболочка, нагру­ женная скручивающими моментами (фиг. 4 ) . Фиг. 4. Для длинной оболочки независимо от условий закрепления на контурах кр = 3 ( 1 - ( 1 2 М Фиг. 5. ) 4 Фиг. 6. Если величиной радиуса R нельзя пренебречь по сравнению с длиной /, критический момент будет: а) края защемлены Если ширина панели соизмерима с вы­ сотой, Eh 0 . 1 2 - . 'кр Rm /2 4,6 + К1 - б ) края шарнирно закреплены E R^ /2 2,8+)/2,6+ 1.4ü(-i^j/l -u.*) Сферическая оболочка, находящаяся под воздействием внешнего давления р в кГ\см\ « Xf Тонкостенная цилиндрическая обо­ лочка, сжатая эксцентрично прило­ женной осевой нагрузкой (фиг. 5 ) . Если напряжение о может быть выра­ жено в функции < как р а = а + O cos <р, 0 1 P по экспериментально формуле A 4 Критическое напряжение а — деляется вленной опре­ устано­ то критическое напряжение при шар­ нирно закрепленных краях может быть приближенно определено по формуле = K ~ R * (*о + * , ) ™ = 0,124?. R Цилиндрическая панель, вдоль образующей равномерно деленными усилиями (фиг. 6 ) . 14 Том 3 сжатая распре­ где коэффициент k в зависимости от точности изготовления сферы и условий нагружения о б о л о ч к и колеблется в пре­ делах от 0,09 до 0,16. Верхнее значение берется при высокой точности изгото­ вления сферы и плавном ее нагружении.