* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГАЗОДИНАМИКА 525 ростью до скачка уплотнения и крити­ ческой скоростью, которая прн прохо­ ждении потока через скачок не меняется. При ч\ mm 0 имеем S a OA - а\ — ; v малое адиабатическое уплотнение). В этом случае наклон скачка уплотне­ ния р переходит в угол возмущения а, и обе касательные к ударной поляре в узловой точке В образуют с осью абсцисс £ углы —а. к = OB = V1. I Точки пересечения А и В ударной поляры с о с ь ю абсцисс являются вза­ имно симметричными относительно окружности радиуса а*, т. е. OA • OB = = а\. Эта окружность пересекает удар­ ную поляру и разделяет ее на две части. Критическим углом Ь мы будем на­ зывать угол, который образует с осью абсцисс с касательная OS проведенная к ударной поляре из точки О. 9 Точка касания S делит верхнюю ветвь ударной поляры на две дуги AS и SB. При 0 < б д . линия действия вектора скорости V2 пересекает петлю ударной поляры в двух точках, т. е. при одном и том же у г л е 0, вообще говоря, могут быть два различных скачка уплотнения. Н о опыт показывает, что при обтекании сверхзвуковым потоком газа клина (тела) с углом б < б* возникает в действитель­ ности только один косой скачок уплот­ нения, который соответствует точке пе­ ресечения D находящейся на д у г е SB ударной поляры. При 6 > б линия дей­ ствия вектора v% не пересекает петлю ударной поляры. Этот случай соответ­ ствует обтеканию сверхзвуковым пото­ ком газа клина ( т е л а ) с тупой носовой частью. t ж Фиг. 31. Первой части соответствуют скачки уплотнения с дозвуковой скоростью V2 после скачка, а второй — скачки уплот­ нения со сверхзвуковой скоростью v% после скачка. Точке А соответствует прямой скачок уплотнения, перед этим скачком скорость V1 — OB. При • ± с о имеем • а Отклонение потока от первоначаль­ ного направления при обтекании тела с б> не может произойти путем скачка уплотнения, исходящего из но­ совой точки О тела, а этот скачок будет находиться впереди носовой части тела, на некотором расстоянии от точки О. При этом скачок уплотнения (ударная волна) представляет собой не прямую, а кривую л и HVra вдоль которой местный 1 * 2 Прямая, параллельная оси т\ и прохо­ дящая через точку С, является асимпто­ той ударной поляры. Точка В называется узловой точкой ударной поляры. Две ветви ударной по­ ляры, выходящие из узловой точки В и идущие к асимптоте, не имеют физиче­ ского смысла, так как скачков разреже­ ния не существует (скорость v% после скачка уплотнения не может быть боль­ ше скорости V1 до скачка). Направление скачка уплотнения будет перпендикулярно _прямой, соединяющей концы векторов V1 и v* При D—*B скачок уплотнения превращается в сла­ бый скачок уплотнения (в бесконечно угол ß пробегает все значения от ~ до а Вдоль * этой ударной волны, вообще говоря, существуют состояния, соответ­ ствующие всем точкам верхней части петли ударной поляры. Физическую ре­ альность имеют только точки, находя­ щиеся на дуге AS. Точка А соответ­ ствует прямому скачку уплотнения. П о с л е скачка уплотнения в окрестности носовой точки всегда образуется неко­ торая дозвуковая область. Если построить ударные поляры (точ­ нее—петли ударных поляр) для различ­ ных значений скорости V1 (а* < v\ < < vmax), то получим диаграмму (сетку) ударных поляр.