* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

524 ГИДРО АЭРОГАЗОДИНАМИКА T l 1 + **TZ c 1***9 /* — 1\*T 1 , 4fteln*ß + Ä 7Ч\ При предельном переходе к беско­ нечно малым уплотнениям газа косой скачок уплотнения вырождается в волну возмущения,* угол наклона которой а к направлению потока называется углом возмущения и определяется формулой Sin а и л и \ Ь + 1 > _ _ 3 L (*-D Г ]Г 0 1С M \ 2 При P = у получим соотношения для прямого скачка. Уравнение ударной адиабаты остается справедливым и для косого скачка уплотнения. Наклон косого скачка может быть определен из соотношения [(*-1) + Sln^p = А Iga = VM -I ( А + 1 ) ^ ] ( * - 1 ) Угол наклона скачка уплотнения» всегда б о л ь ш е угла возмущения. Уравнение ударной адиабаты при пре­ дельном переходе к волне возмущения, переходит в обычную адиабату P Другие наиболее важные формулы для косого скачка уплотнения: 1 + ЙУИ? s i n * ß - + 1 Л. + * - Л 1 ?- в 1 п « р ^- 1 Pi ft + 1 1 * ft + 1 и для давлений торможения Г(А — 1) Af^ sin? ß + 21А-1 X [ (ft + 1) sin*ß J Кроме того, как для косого, так и для прямого скачков уплотнения для параметров торможения перед скачком (Po. Po» ?о. W за скачком (p' p^, т'0, I J имеем и Qt 0 . У д а р н а я п о л я р а . Ударная поляра по­ зволяет графически изобразить связь между физическими и геометрическими величинами, определяющими косой ска­ чок уплотнения. Эта поляра имеет боль­ шую наглядность и очень удобна для разных вычислительных целей. С изменением угла 6 при постоянном значении скорости V до скачка будет изменяться и угол наклона скачка р, а также будет изменяться и значение вектора скорости v% после скачка (фиг. 3 0 ) . При заданной скорости V до скачка уплотнения может существовать бес­ конечное число векторов скорости tfe после скачка, зависящих от угла 0 как от параметра. Если из начала координат плоскости годографа скоростей отложить все век­ торы скорости V I концы этих векто­ ров будут располагаться по кривой,, которая обычно называется ударной полярой или строфоидой, соответ­ ствующей заданной скорости V i перед скачком. Уравнение ударной поляры (фиг. 3 1 ) : 1 1 2 т 0 - V¬ ( « - | ) «*-«>•т| «= v% 'о — 'o» . а ^o ™ * = 3 TQ» * L _ £ o Po Po где 5 = V *2*= Я*- a r ; r Ударная поляра полностью опреде­ ляется постоянными V j , а т. е. ско# г