* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

52о ГИДРОАЭРОГАЗОДИНАМИКА При Vi = а* петля ударной поляры вырождается в точку А*, а при v = -= V переходит в окружность радиуса x max составляющие от угла ш; V r скорости зависят только —, * . Все остальные А+1 Kjfe2-1 петли ударных поляр находятся внутри этой окружности и содержат внутри себя точку А*. И з м е р е н и е с к о р о с т е й . Для измере­ ния как дозвуковых, так и сверхзвуко­ вых скоростей газа служат специальные насадки, измеряющие статическое да­ вление и давление торможения. В дозвуковом потоке для определения числа M служит формула AC S B S 2 = T в g f шах s i n где у г о л о) отсчитывается от линии воз­ мущения, на которой v = 0 и v = я*. r ш Уш -ff. M 2 hi®" 4 Фиг. 33. В сверхзвуковом потоке вследствие образования перед насадком скачка уплотнения (фиг. 3 2 ) число M опреде­ ляется по другой формуле: _P_ Po U-TT^-ft+i) A if -) 1 0 A-I где p — статическое гающем потоке; р давление в набе­ тормо­ — давление Если скорость набегающего потока V будет б о л ь ш е а*, то понижение да­ вления и возрастание скорости начнутся не на линии возмущения O O i , а на ли­ нии возмущения, лежащей ниже ее по течению. Другие наиболее употребительные формулы для обтекания выпуклого угла при V = а„ co ( 00 жения, даваемое насадком. Х2= 1 + A - I A-f 1 (А + 1) — 2 cos« /VJ2 = А Фиг. 32. Ро P = А+1 Число M в сверхзвуковом потоке газа может быть также определено с помощью фотографирования волн воз­ мущения. Обтекание выпуклых и вогнутых с т е н о к . При обтекании выпуклого угла происходит непрерывное понижение да­ вления и увеличение скорости до тех пор, пока направление потока не ока­ жется параллельным стенке OB (фиг. 3 3 ) . В любой точке К с координатами г и со радиальная V и трансверсальная V r m -I/ ш •) J 8 — т. A-I У г о л возмущения соотношения а определяется из или а — — H-