* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

420 Ч. IV. Расчет пластинок х при /? дв. И з фигуры видно, что, например, при — С = 0,5 критическое к р напря¬ жение сжатия при п — 1 равно о = а к р 2 к р ( 1 — 0,5) = 0,5 г чистого сжатия, а при п ~ 2 о н о равно о = о (1 — 0,5 ) = 0,75 акр. Следовательно, д а ж е при этих крайних значениях р а з б р о с не так велик и уточнение величины л представляет в основном теоретический интерес. Очевидно, что при / ? = 0 д о п у с к а е м о е напряжение сжатия можно брать равным а , а при / ? = 0 можно брать х = т . с д в кр с ж к р § 6. Косоугольные пластинки У г о л а между сторонами а и Ь такой пластинки не равен 90°, т. е. пла­ стинка имеет форму параллелограмма (фиг. I V . 12а). Такие пластинки исполь­ зуются в конструкции стреловидных крыльев и оперения, если нервюры направлены параллель но полету, а стрингеры — вдоль линии фокусов. Критическое напряжение сжатия пластинки а——J з к 0 Р при напряжении сжатия с = Р — : = -г . Фиг. I V . 12а.ht bbcosa где Л — ш и р и н а пластинки (т. е высота паралле­ л о г р а м м а ) и Р — сила сжатия, параллельная стороне а, зависят не только Ь от способа закрепления кромок, м о д у л е й Е или E и отношения — [ с м . форs м у л у ( 2 6 ) ] , но и от у г л а стреловидности а. Имеющиеся теоретические формулы громоздки и ненадежны Ч На практике предпочитают определять <*кр как полусумму критических напряжений двух прямоугольных пластинок, одна из которых вписана, а другая описана около рассчитываемой. Ошибка, естественно, будет тем меньше, чем больше отношение сторон и чем пластинка б л и ж е к прямоугольной. Различают два характерных случая: а 1) Отношение — > 2 , когда длинная сторона пластинки параллельна b kE сжимающей силе Р. Коэффициент k в ф о р м у л е а = ^ берется равным к р 0 полусумме коэффициентов для п р я м о у г о л ь н ы х пластинок а 4- ПШа я — Л tg о сторон (описанная) и — (вписанная). 4 с отношением а 1 2 ) О т н о ш е н и е — < — , т. е. сила сжатия д е й с т в у е т п а р а л л е л ь н о коротb 2 кой стороне пластинки. В этом с л у ч а е силу сжатия Р = аЬп — j « J £ c o s a надо разложить на силу, нормальную к длинной стороне, и на к а с а т е л ь н у ю силу: Рх -= Р cos a, ) Под действием этих д в у х сил о б е п р я м о у г о л ь н ы х и описанная) будут подвергаться каждая совместному пластинки (вписанная действию нормальных р Р± \ ( ц\ r = — ) и касательных т = — ) напряжений, и критические напряжения л ЬJ \ по/ этих пластинок находятся п о ф о р м у л е ( 9 ) . З а т е м для рассчитываемой пластинки берется полусумма найденных критических напряжений. 1 См., например, A i r c r a f t E n g i n e e r i n g , № 276, 1952.