* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

175 Сопротивление шатершловъ. 170 вающихся въ т е л е одновременно съ п о я в л е т е м ъ въ немъ упругихъ дефор­ маций. Эта упругая работа, или упру­ г а я энергия, обратима, т.-е., она-то по прекращении действия внешнихъ силъ и возстанавливаетъ первоначальную форму т в л а . Эти два главныхъ положения—пропорцгоналтость изменений формы д е й ствующимъ силамъ и обратимость всего процесса, придающая всякому упругому явленно характере частнаго случая превращения энергии, и явля­ ются основными положен1ями С. м. Но для бруса д е л а е т с я еще одно существенное упрощете: условно принимается, что отдельный его по­ перечный плоскъя с в ч е т я , в з я т ы я перпендикулярно къ его оси, остаются плоскими и перпендикулярными к ъ оси, к а т я бы внешний силы на брусъ въ предвлахъ упругости ни действовали, и какъ бы о н е его оси нн искажали. Эти обиде законы и допущения спра­ ведливы только для идеально упру­ гихъ т в л ъ и д л я идеально малыхъ поперечныхъ размеровъ бруса, ибо в ъ тЬлахъ не идеаиьно у п р у г и х е аропорщональности п в т е , а процессе упругаго воздействия частично необратимъ (чисто обратимыхъ продессовъ въ природе по второму закону термодинамики, строго говоря, и быть не можетъ—энергйя при каждомъ про­ цессе должна частично обезцениться, разеваться). Наконецъ, что касается закона плоскихъ е В ч е т й , то фак­ тически сечен1я искривляются, хотя и незначительно, а потому и этотъ законъ можетъ быть названъ лишь рабочей гипотезой. Перейдеме къ изучению отдпльныхъ явлений. 1) Растяженге— сжатге. (Черт. 1). Сила Nj, действуя центрально, вызы- ному сечению бруса <> Поэтому вну­ *. треннее напряжете п (средняя напря­ женность внутреннихъ силъ, нормальN ныхъ къ сечешю) равно — Деформа­ ция и з м е р я е т с я у д л и н е т е м ъ (или сок р а щ е т е м ъ ) длины элемента ds, отнесеннымъ къ единичной длине, т.-е., отп . . Ads носительнымъ удлинетемъ i = - - . О т н о ds ш е т е - г - по закону Гуна есть вели­ чина постоянная д л я даннаго мате¬ риала и называется Е (модуль упру­ гости, или модуль Юнга, по имени анг л Ш е к а ю учецаго, впервые определившаго в ъ к о н ц е X V I I I в е к а значе­ т е Е д л я р я д а т е л ъ ) . З н а ч е т е ве­ личины Е д л я разныхъ матер1аловъ приведено ниже. Работа упругихъ силъ при растяжешя—сжатии равна л 3 г - ~ - N#. i . ds, г д е множитель ука- зываетъ на то, что сила N* возра­ стала постепенно отъ 0 до своего конечнаго з в а ч е т я . Ясно, что выражение N и d s d8 и б 0 1 = = X " ~ T " ~B» > "Ё1Г В ы р а ж е т е Еш называется жестко­ стью растяжения-сжатия, ибо деформа­ ция растетъ обратно пропорщонально этой величине. При изученш растяже­ ния-ежатся заслуживаешь еще внимания тотъ фактъ, что растягиваемый брусъ подвергается поперечному сжатгю, а сжимаемый брусъ—поперечному расши­ рены, что объясняется с т р е м л е т е м ъ т е л а сохранить свой объемъ. Полностью это стремление не удовлетворяется, ибо поперечное сжатие в ъ т р и - четыре р а з а м е н е е продольнаго у д л и н е т я , а для еохранешя объема оно должно быть ровно "ъ 2 раза м е н е е этого удлинения. Отношение поперечнаго сжатия къ продольному удли­ нению называется коэффи­ циентом* Пуассона и обозна­ чается б у К В О Й Ч]. Д л я характеристики каж­ даго материала, в ъ отноше­ нии его работы на растяжеЧерт. 1. те-сжат1е, следуешь знать: 1) т е напряжения n i . при ваетъ встречныя внутренний силы, рав­ которыхъ у п р у п я свойства т е л а пре­ номерно распределенный по попереч- кращаются, и оно начинаетъ и з м е н я т ь