* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

793 ФЕРМЫ 794 на ось X—X. Ур-ия, определяющие усилия, на­ пишутся так: по разрезу т —т равновесие левой части: SM = ^ + 6 ^ + ^ = 0 ; г х Al Кинематич. метод расчета плоскостных, ста­ тически определимых Ф. заключается в прило­ жениях к исследованию условий равновесия кинематич. цепей начала возможных перемеще^ Р а ^ по разрезу т —т равновесие верхней части как сумма проекций на ось X—X — S cos а — S cos а — Р cos & = 0. Наряду с аналитич. приемами статич. ме­ тода расчета существуют и графические, осно­ ванные на общеизвестных положениях графостатики, что всякая сила м. б. разложена на два любых направления, пересекающихся с ней в одной точке, и на три любых направления, не пересекающихся с силой в одной точке. Они возможны как по разрезам (способ Кульма­ на-Циммермана), так и по вырезанию узлов (диаграмма Максвелла-Кремоны). Из названных способов наиболее совершенным и распростра­ ненным является диаграмма Максвелла-Кре­ моны. Диаграмма основана на построении замк­ нутых силовых мн-ков усилий и нагрузки 2 2 x 2 2 г • замкнутого мн-ка внешних сил построение диа­ граммы заключается в обходе каждого узла по или против часовой стрелки, начиная с узла, где сходятся два элемента, на направления к-рых может быть разложена равнодействую­ щая 'сил, приложенных в этом узле. Затем переходят к новому, часто соседнему, узлу, в к-ром м. б. и три стержня, но усилие одного узла известно, и т. д. При обходе каждого узла обязательно требуется не более двух неизве­ стных усилий, иначе построение силового мн-ка невозможно. На фиг. 8 показан номерами воз­ можный порядок обхода узлов. Техника вы­ полнения диаграммы проста, но требует тща­ тельной чертежной работы (см. Графическое определение усилий). В том случае, если нет узла с двумя стержнями в начале или узла с двумя неизвестными в процессе построения, ний в его непосредственном виде или в виде диаграммы скоростей. Расчет этим методом про­ водится на основе составления ур-ия возмож­ ной работы сил, приложенных к механизму, полученному из Ф. при удалении стержня раз­ резом его и с заменой его действия на узлы уси­ лием. Выбор возможных бесконечно малых пе­ ремещений м. б. вполне произволен, если связевые условия заменить силами, чем можно пользоваться при упрощениях решений. Так, Ф., цоказанная на фиг. 10, превращена для определения усилия в механизм и дано два ва­ рианта возможных смещений. Ур-ия работ для них соответственно будут и B\dq>S h d