ВИНЕРОВСКИЙ ПРОЦЕСС

однородный гауссов-ский процесс X(t) с независимыми приращениями. В. п. служит одной из математич. моделей для процесса броуновского движения. Простым преобразованием В. п. может быть превращен в "стандартный" В. п. , , для к-рого

при таких средних значениях и дисперсиях приращений это единственный непрерывный с вероятностью 1 процесс с независимыми приращениями. Ниже под В. п. будет пониматься именно этот процесс.

В. п. определяется также как гаус-совский случайный процесс с нулевым математич. ожиданием и корреляционной функцией

В. п. может быть определен как однородный "марковский процесс" с переходной функцией

где переходная плотность есть фундаментальное решение параболического дифференциального уравнения

и описывается формулой

Переходная функция инвариантна относительно преобразований сдвига в фазовом пространстве:

где Г - уобозначает множество

В. п. является непрерывным аналогом случайного блуждания частицы, к-рая в дискретные моменты времени (кратные ) в результате случайного воздействия каждый раз независимо от предшествующих обстоятельств смещается на величину точнее, если при

- случайная траектория движения такой частицы на отрезке [0, 1] (здесь - целая часть nt, при ), а - соответствующее распределение вероятностей в пространстве непрерывных функций то распределение вероятностей траектории В. п. является предельным (в смысле слабой сходимости) для распределений

Как функция со значениями в гильбертовом пространстве . всех случайных величин в к-ром скалярное произведение определено формулой

В. п. допускает следующее каноническое представление:

где - независимые гауссовские величины:

- собственные функции оператора В, определенного формулой:

в гильбертовом пространстве всех интегрируемых с квадратом (относительно лебеговской меры) функций на отрезке [0, 1].

Для почти всех траекторий В. п, имеют место следующие соотношения:

- закон повторного логарифма;

что характеризует модуль непрерывности на отрезке ;

В применении к В. п. вида

закон повторного логарифма записывается в форме:

Характер смещения броуновской частицы за конечное время tможет быть описан с помощью распределения вероятностей максимума :

фиксировано, а также с помощью распределения времени т первого достижения броуновской частицей фиксированной точки

фиксировано, (закономерности В. п. остаются без изменения при преобразовании фазового пространства ). Совместное распределение точки максимума и самого максимума шах имеет плотность вероятности

а отдельно взятая точка (с вероятностью 1 имеется лишь один максимум на отрезке ) распределена по арксинуса закону.

с плотностью вероятности

Из приведенных выше формул легко выводятся следующие характерные свойства В. п. Броуновская траектория является нигде не дифференцируемой, причем при выходе из к.-л. точки хэта траектория за сколь угодно малое время с вероятностью 1 бесконечно много раз пересекает "уровень" х(возвращаясь в исходную точку); с течением времени tброуновская траектория обходит все точки х, точнее , с вероятностью 1 (при этом вероятное значение для больших химеет порядок x²); рассматриваемая на фиксированном отрезке [0, t], эта траектория имеет тенденцию достигать экстремальных значений вблизи концевых точек s=0 и s=t.

Для В. п. как марковского однородного процесса существует инвариантная мера :

к-рая в силу упомянутого выше свойства инвариантности переходной функции совпадает с лебеговской мерой на прямой: Время , проведенное броуновской частицей в множестве Аза промежуток от 0 до Т, таково, что с вероятностью 1

для любых ограниченных борелевских множеств .

Аналогом В. п. для векторного параметра являются случайные поля, введенные П. Леви (P. Levy, см. [31).

Лит.:[1] Ито К., Маккий Г., Диффузионные процессы и их траектории, пер. с англ., М., 1968; [2] Прохоров Ю. В., Розанов Ю. А., Теория вероятностей, 2 изд., М., 1973; [3] Levy P., Prossesus stochastiques et mouve'ment brownien, 2 ed., P., 1965; [4] Павлов В. П., Броуновское движение, в кн.: БСЭ, 3 изд., т. 4.

Ю. А. Розанов,