* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
ЗОо НАСОСЫ зов боту центробежного насоса. Изменение угла в лопатки влечет з а собою изменение от удовлетворяла vp-ию h + _ = Н . Подста¬ носительной скорости w и абсолютной ско вив в ур-ие (17) значения h и h и прини рости с , выходящей из колеса струи воды, следовательно влияет и на высоту подачи Б . мая с = с,, после преобразования получим, что теоретич.высотаНполезного напора, рав Это влияние рассмотрим д л я обычных форм ная сумме высот Я . + Я„., будет равняться лопаток, причем надлежащим подбором ши рины колеса достигаем того, что радиальная Я=Я J-Я = + + -• (18) слагающая (компонента) с скорости вы хода с будет равняться скорости входа с . Из параллелограмов скоростей (фиг. 32) Можно построить лопатку А (фиг. 34), на имеем iv = с-- и — 2c w cos а ; w = с+и — столько изогнутую назад по отношению к — 2e %cosa ; следовательно теоретич. вы направлению вращения, что скорость выхо сота полезного напора да с будет направлена по радиусу, при этом C2U2 COS а — с и COS a угол а станет равен 90°, а т а к к а к угол а (19) Я= О & также равен 90°, то C s « 2 COS ag (19а) при а, = 90° Я = C U COS a Q (2?) a •Учитывая потери в самом Н . от трения и от Из ур-ия (18) д л я этого случая имеем: превращения скоростной энергии в энергию wf-w? ul-Uj , «, давления, необходи 2д 2д & мо ввести гидравлич. кпд т] , кроме того Из сравнения ур-ий (17) и (23) следует, что следует учесть так при этой форме лопатки в с я работа колеса же и механич. поте тратится на изменение относительной скоро ри в центробежном сти w, и никакого изменения гидравлическо го напора (h — /г ) не получается. Форма ло Л патки А представ &г. ляет «нейтральную лопатку», построе ние очертания к о с,-с -с. торой показано на фиг. 35; вследствие постоянного попе речного сечения по2 дпмо, чтобы высота гидравлич. напора h с 2 2 2 2 н 2 x 2 2 0 в 2 х 2 х 2г 2 г 2 a 2 1 1 2 2 л l 2 1 = 2 2 2 = = 9 к 2 х 2 ТОКЙ. Наяуум С-? = С?2 = — Ф и г . 33. Ф и г . 34. Н. (трение в подшипниках, сальниках), эти потери оценивают механич. кпд: г) =0,8-1-0,9. Кроме перечисленных потерь имеются поте ри во всасывающей трубе и подающем трубо проводе, поэтому при расчетах удобнее поль зоваться манометрической высотой Н , т . е . высотой, определяемой по показанию мано метров, поставленных при входе воды и при ее выходе из рабочего колеса. Из сказанно го следует, что т Мш = Const, абсолют ный путь воды будет направлен по радиусу АС, причем этот путь поток проходит за вре мя t; таким образом AC = c t, в то ж е вре мя имеем СВ = u t; этими двумя равенства ми определяется угол w; деля отрезок АС и угол <р на одинаковое число равных частей и проводя концентрич. окружности, полу чим точки 1,2,3 кривой очертания нейтраль ной лопатки, к-рое определяет наименьший возможный угол В (фиг. 34) при заданных числах оборотов центробежного I I . Увеличи вая затем угол В , получим форму лопаток Я , С (фиг. 34) и форму J D . Очертание лопатки, выполненной по форме D, заканчивается по радиусу (лопатка Ритингера), т. е /3 =90°. Д л я радиальной лопатки, по ур-ию (19) при L 2 2 2 2 и 1 2 TJ _ С г и 2 COS a -CiUi 2 COS а х f<>0 а =90°, имеем Я = * и, согласно параллелограму скоростей, c — w = u\ т а к к а к w = с = с то имеют место следующие равенства: 2 2г 1 ? с*-с = и 2д = Угол a т. е. угол между касательной к окружности колеса и направлением струн воды, вступающей в канал рабочего колеса, выполняют обычно равным 90°, так что 1; 23 Я 2 (24) Н =Пъ- Т-г Для насосов без направляющего колеса 7^ = 0,5-^0,65; для одноступенчатых насосов с направляющим колесом r = 0.6-1-0,75; д л я многоступенчатых насосов высокого давле ния rj = 0,7-Н),8. Р а б о ч е е к о л е с о . Форма лопатки ра бочего колеса имеет большое влияние на ра м h h С2и2 ( 2 1 ) Из ур-ий (17) и (18) имеем: Л,-й =". (25) т. е. высота напора Я при радиальной ло патке действует наполовину статически, на половину динамически. При дальнейшем увеличении угла В получается форма очер тания лопатки загнутой вперед, и угол B достигнет своего возможного максимума то гда, когда параллелограм сил превратится в ромб; в этом случае л о п а т к а F (фиг. 34) бу дет загнута вперед под тем же углом, под х 2 t