* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
307 к-рым нейтральная форма лопатки J. загнута назад. Т. к. в этом случае (фиг. 36) iv = н и с — с , то с cos а = 2г* и, согласно ур-ию 2 2 2г г 2 а 2 30S форм лопаток от В до Е величина статич. давления h —h остается почти постоянной, при лопатках, имеющих форму А и F, ста тическое давление равняется 0. Влияние расхода воды Q на высоту теоре тич. напора Я при постоянной скорости к и при различных формах лопаток дано на диаграммах фиг. 41—43. С уменьшением Q уменьшается и скорость w ; при лопатках, загнутых назад, при уменьшении w увели2 1 2 % 2 (19), Я = 2 J. Из параллелограма сил име ем: cl — cl = (2а ) , 2 2 U следовательно т . е . все повышение напора динамич. харак тера и выражается в увеличении абсолют ной скорости дви2 *л** жения воды, так что изменения гид ростатического да вления не будет: Фиг. h. — 7ii = 0, и при та кой форме лопатки вода выходит из колеса без какого бы то ни было избыточного да вления. Влияние угла в на гидростатич. и динамич. повышение напора дают диаграммы фиг. 37—39. Приняв во внимание, что диам. полуокружностей на этих диаграммах взят равным 2и , будем иметь следующую гео метрии, зависимость: ху = (2и — с cos а ) • с cos а = = 2и с cos а — cl cos а п ху& = yz — zx ; так к а к с cos а = с—с, то w с 2 2 2 2 2 2 2 Чвеличеи. высота при уменьшении напсрв, Q Ф и г . 4 1. Ф и г . 41 2 2 Ф и г . 4J чивается множитель c cosa , и следова тельно при неизменной скорости и увели¬ 2 ,-, ±J Colli g COS a » 2 2 2 2 2 2 2 1 2 2 2 (27) ~~ д ~ яд ~ 2д ~ ~2д Следовательно zy представляет скорость, соответствующую общему напору И . , ху—• 2 2 ч ^ UC COS а с*-С* yz" ZX 2 2д чивается напор R=- ^- — ; это увели чение напора Н на фиг. 41 наглядно изобра жено увеличением площади прямоугольника с и cos a ; при лопатках, загнутых вперед, увеличение Q влечет за собой уменьшение Я ; в радиальной лопатке изменение Q не влияет на величину Я . Зависимость Я от О дана на диаграмме фиг. 44, на которой нане сены как величины теоретических высот на пора Я , т а к и действительные высоты напора; последние благодаря потерям в колесе есте ственно будут меньше теоретических высот. Построение диаграмм ск о р о¬ с т е й. С л у ч а й 1. a = 90°; скорость c имеет радиальное направление. При задан2 2 2 t Ф и г . 37. Ф и г . 38. Ф и г . 39. Лопатки закан чиваю/циеся статическому, xz—динамическому. К а к вид но из диаграмм фиг. 37—39, при заданной окружной скорости и наибольшая высота подачи получается при лопатках, загнутых вперед (фиг. 39), причем г л . обр. за счет ди намич. высоты напора, энергия к-рого д. б. в направляющем колесе превращена в ста тический напор; так к а к такое превращение связано с потерями от образования вихрей, •трения и ударов, то для большинства Н. применяют лопатки, загнутые назад с углом jS =50-f-25°, д л я которых величина статич. 2 2 Лопат ни г 5 > g в > Подаваемое количество ФИГ. 44. напора относительно значительно больше. На фиг. 40 дана диаграмма высот напоров д л я различных форм лопаток А, В, С, D, Е и F (фиг. 34). Из диаграммы видно, что для ном секундном расходе Q необходимо ве сти расчет на количество Q& = (1 + м) Q. где коэфициент i-i ^ 0,05 учитывает потери в за зорах. Скорость воды во всасывающей тру бе c =2-f-2,5 м/ск. При диам. D всасываю щей трубы перед входом в колесо и диам. d ступицы колеса площадь свободного про хода перед входом в рабочее колесо F = =~(Bl — d ), скорость с водяного потока при входе в колесо перед лопатками равна 2 . При входе в каналы лопаток эта ско0 0 0 % 0 0 рость повысится до с. причем c = с . ~~ » t 0 1 Sl