* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Теория упруго-вязких mi'л Эта среда объединяет свойства среды Максвелла и упруго-вязкой :рсды Кельвина. При заданной постоянной деформации г = const = r„ -сопряжение ч I . е. в среде происходит релаксация, но до напряжения о 1 г я - • ?ЧЛ 0 (рис- 5). При заданном постоянном 1 напряжении ' ^ й мг « ? о = const — а х деформация раина т. е, среда испытывает течение до деформации = ~ - (см. рис. 5). При 6,i гармоническом деформация изменении напряжения 0 T <*i =^ сг sin cof = г sin {о>? Н- а ) , 0 где / f i V 0. т. е. изменения деформации запаздывают ( а < ^ 0 ) по отношению к изменениям напряжения. Р и с . б. Т р е х ьлементняя Если задан более сложный закон изменения напря­ модель жений но времени, деформация определяется реше­ нием линейного уравнения первого порядка. Многоэлементные модели. Включение в модель новых упругих и вязких элементов позволяет вводить дополнительные параметры упругости и вязкости и более полно характеризовать поведение реаль­ ных материалов Порядок дифференциального уравнении, описыва­ ющего деформацию среды, зависит от числа элементов вязкости. Напри­ мер, поведение модели, показанной па рис. 6, описывается уравнением вида '9г dot dt t , d.Ei dt с d4 dt* v где a b. с — надлежащие значения уравнений деформирования сложных а) выписывают уравнение деформации гого) элемента» вводя напряжения о г п т постоянных. Способ составление элементов состоит в следующем: каждого л^го (вязкого или у п р у , деформацию е (или скорость 1П Л n деформации & ) и соответствующую постоянную (Ь или \i )\ б) состав­ ляют уравнения равновесия и неразрывности; в) исключают из получен-