* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Сложные линейные тела пой системы вспомогательные переменные, оставляя суммарные напря­ жение а , и деформацию е. . Общее уравнение сред подобного типа можно записать а форме х V А=0 Л , dt 17) к—<\ k где a/t. bfi — постоянные коэффициенты. Соединяя поеледомательио п упруго-вязких элементов (рис. 7) с коэффициентами ?# и Цй, получим среду с теми же общими свойствами, какими обладает одиночный упруго низкий элемент (см. рис. 3 ) , но с более сложной за­ висимостью процесса деформации от apt те. :и. Параллельное соединение л элементов Мак­ свелла (рис. 8) с коэффициентами Е^, ]\% ведет себя подобно одиночному элементу Макгнедла (см. рис. 2), но позволяет лучше описать релак: • * * In Рис 7. Модель о б о б щ е н но fi с р е ­ ды Кельпинл Рнс. й . Модель о б о б щ е н н о й среды свелла Мак­ сационные свойства реальных тел. Так, в задаче о релаксации, вместо (15) теперь будет п Qi-e 0 t_ Ее к Т У У- ^ г -1 к % T ^J^L. k (18) Можно перейти к пределу при п->оо, функцией распределения ? ( Г ) : со заменяя константы ? * , Т& а = *п \Е(Т)е~ Ь х J_ г dT. (19) Н с е с в н а с е а Б л ц а д Многоэлементные модели ipoалдтеня р д оьмн. моздки и в то же время не охватывают некоторых особенностей деформа­ ции реальных тел. Компактная форма общего линейного закона,