* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

МИКРОСКОПЪ. 283 раженія, веобходвмо вражде веего, тгобы віодяція въ сост&въ его швроввдвыя по­ верхности оредставіялн цевтрвровавнув систему, т. е. такую свстену, въ которой вс? цевтры девать ва одпой прямой, навиваемой осью сметены. Стаде быть, задача опрвд?мнія іода іучей вь мввросвоп? сводятся нь аадвч? овред?іевій хода дучей въ центрированной оптвческой енетеві. Для большей лспоетв иы р&асмотрвігь свачала лрелов.іевіе лучей чр?въ одну шаро* образную поверхность (рис. 61). Пусть АГ.? будетъ таван поверхность, роад?ляюаіая двв проарячныя среды рааличной плотаостя, в пусть пи эту поверхность аадаетъ въ перяоі средь лучъ Sk гготъ лучъ в центръ шарообразной поверхности С опрет?іяютъ собою плоскость, пересъкающую яашу поверхность по дуг* большого яруга MN. Проведенъ п ъ С радіусъ къ точя? паденія луча к в продолжает» его д&лЪе до Л. Этотъ радіусъ, перпендикулярный къ шаро­ образно! поверхности въ точігп it, в лучъ ак определять собою плоскость падеяін, въ яотороі, вагь в?в?стно, долженъ оставаться в преломленный лучъ. Проведет, теперь въ любовь аапранленів радіусъ ваъ центра С я продолжить его до пересъченіа съ лучемь ак въ точна Р. Лннія CP, очеввдно, также должна лежать въ п.іосвоств падсвія, тавъ яаяъ дв? точка ея С в Р уже лежать въ это! плоскости, а если это такъ, то при вэв?стиомъ лрододвенів ея она должна перегьчь гд?-ннбудь вдуіціВ взъ к преломленный лучъ, какъ леаащій съ вею въ одной плосностн. Остается определять точку атого пересъченія. Ходъ преломленнаго луча определяется услові?мъ: tin a/eln. в=п&/а&, гд* а есть уголъ падеяіл, fi—уголъ преломлепія, а п и в —покааателн преломленія первой в второй среды. Замътвиъ, что веб ваши дальв?йшіе выводы я ваключенія л ъ ю т ъ эяачеяіе только •о отнош?вііо къ тьмъ лучамъ, которые падаютъ не очень косо на очень малые отръвки шарообразных ь поверхвостей; прв таквхъ огранвчевія.?ь углы паденія п преломдевія такъ малы, что вм?сто вхъ свпусовъ в тангенсовъ можно брать самые углы, откуда: 1 3 Ряс. GI. Обоаначямъ теперь, пока произвольно, наарааленіе преломленнаго луча лнніею кР&, в постараемся опред?лвть, отъ яаквхъ велнчнвъ ааввсвтъ положеніе точка Р&. Такъ нагь мы нм?емъ тутъ д?ло съ весьма малымъ отр?акомъ шарооораавой поверхвоств, то мы иояемъ раэсматрввать его, какъ часть плоскости, перпендикулярной къ лиоів CP въ точк? О. Въ силу сднланныхъ намп ограничений мы вігЬемъ: tang. a^OkfOP; tang. Ъ=ОкОР, tang. c=OklOC влв a=OklOP, Ь=ОкОР с=ОкЮС. Но уголъ • есть внъшвій для треугольника РкС, сл?д. » = а + с , а уголъ е есть вя?швій для треуг. Р кС, откуда е=/3+Ь; п 1 вставляя эти велвчвны въ ураввеніе (,1а), получнжъ: о + с = " (с—А) нлв л 1 1 —/) с=а+ Ъ, а встав.)яя въ это посл?дп?е ураввевіе вмъсто о, Ь в с нхъ вели* я и чины, получимъ: (n&/n —1) OkjOC—OklOP—n&ln (Ок/ОР,. Обозначая теперь радіусъ нриававы чревъ г в раядълян o6t. часта уравневія ва Ок, получвмъ: (я&/в —1) Цг=ЦОР--п?п . 1/ОР& ...(ІЪ). fin что&о уравнтія пвствуетъ, что положенье точки Р& зависитъ только от» показате.ий преломленія ов?ихь среаъ, радіуса шарповршнач поверхности и раістьоянін отъ посл?дней светящейся точки, но не зависитъ нисколько отъ положенья точки к. Такъ какъ величины л , » & и ОР остаются одиааяовымв для вс?хъ исходящвхъ взъ Р лучей, подъ каната бы уг.іама посл?дніе ыи перес?калв ось, то вс? нааравдяющіесп ва шарообраавую поверхность лучи, выхоілщіе ивъ Р (прв првоятыхъ вами ограввчевіяхъ), пересекутся ва осе въ одной точк? Р". Этотъ результата можно выраввть в нЪскольно нпаче: юмонвнтричееіпи пучокъ лучей въ первой сршФ» остается ьояоивншврпчеешнжъ и вч второй средіь, по преломленіи чрезъ ииірообразную поверхность. Точна Р я Р&, составляю­ щая цевтры падающаго а преломленнаго гоиоцентрвческнхъ пучвовъ лучей прввято 1 1 1 1