* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

МИКРОСКОПЪ. 285 разетоянін отъ осей двухъ взятихъ на міихъ п.юскостяхъ сопряженных* точекъ преторціоналъны, т. с. t/.іл каждой пары іпаки.?ъ точеп существует* и определенное о?шошеніе линейнаго увеличения. Лредставвнъ е?бъ, далЪе. что светящаяся плоскость передвигается въ опред?деввозгь направленін по осп, напр. взъ Q въ Qi (рве. 63); углы падевія п углы преломленін, обраау?ные падающими ваъ этой плоскости ва преломляющую поверхность лучами, при втомъ, накъ видно ивъ чертежа, увеличиваются, а такъ какъ большему углу противолежать большая сторона, то сл?д. MQ* должно быть больше MQ*, т. е. плоское взображеніе во второй средъ передвинулось по оси въ томъ же налравленін, въ ноторомъ передввнулась св?тящалсл плоскость иъ первой средъ. Отсюда вытекаеть I I I ) ?двовъ: если въ первой ередп находится рндъ слн>дующихъ друіъ за друіомъ плоскостей, то изображения ихъ во второй средн. сллдуюті, тому же порядку. 1 РИС. 63. л/ Ч м <* Пусть, дал?е, PQ и P,Q, (рис. 64 н 6э)будуть 2 сштрнжепныя плоскости, Р Е и ? Р — 2 соприжевяыхъ луча, образу ющ ихъ съ осью углы и и и* PS и SP,—сопряженные лучи, перес?іающіо вершину шарообразной повер?ностн, а и а —разстоянія отъ носл?дней объекта в * паобролк?ніл, h—высота цаденія луча РЕ легко доказать въ т&кокъ случа?, что у&/у . tang, i&/i — м /» , т. е. 4) произведете ?зъ линейного ?зображенія изм?ренія, длмннаю на линей­ ное иимтъренге объекта и отношения между углами, образуемыми сопряженными лучами сь осью, prtSHO отношенію между показателями прелимленія первой и второй среды. ( у 1 1 3 1 -— ( i | сохраняешь, разумеется, свою силу и для п 1 и .&г тЪхъ случаевъ, когда светящаяся точка находится на беэков?чномъ раэстояніи отъ пре­ ломляющей поверхности, т. е. / & = со или, другими словами, когда на преломляющую поверхность падаютъ лучи, параллельные оси. Въ такомъ елуча? полохеніе нвобраяенія определяется изъ уравн?нія пЧп • 1р — (п?я — 1) І/?, откуда: р-^іЩн —п . Точво Z 1 Уравненіе _і_ & n н 1 1 1 1 1 3 1 Ряс 64. также оно имъетъ м?сто п для случая, когда наображепіе Р& находится на безнон?чномъ раэстояніи (Р = со), другими сю вам и, когда лучи, выходя щі? н?ъ точив Р по преломлевів чреэъ шарообраавую поверхность вдуть во второй сред? параллельно оси, т. е. перес?наютъ ее въ бевнонечноств. Тань какъ IIр въ данвомъ случае раввлется нулю, то ваше ураввевіе прннимаеть видь Hf —^n }n —l) J/r, откуда: р—п^г}п-— к . Место нахожденіл светящейся точка въ втомъ частномъ случае называется первымъ ълавнымъ фомусомі, а равстояніе его отъ вершины шарообразной поверхности нааьіваетсл первымъ фокуснымъ раэстояніемъ. Если а? светящаяся точка находится на б??нонечномъ ра?стояніи, то место полохеніл изображены носить навваві? второго главною фопуса равстовніе е ю отъ оси пае. вторымь главнымъ фокуснымъ разсшояніемъ. Плоскость, перпендикулярную къ оси въ первомъ главноыъ фокус?, вазываютъ первом главною фокусною плоскостью, а плоскость, перпендикулярную къ осп во второмъ главномъ фокусе, нал. второю главною фокусною плоскостью. Первое в второе фокусное разстояніл пронято обозначать бунвамп і* п I***, у l 3 l 1 1 м