* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Балистика энсргіи снаряда расходуется н а образованіе ІІТИХЪ волнъ въ воздухј. З а невозможностью принять въ расчетъ всјхъ обстоятельствъ дви­ жения снаряда въ воздухј, приходится выра­ жение для сопротивленія воздуха выводить въ предположены, что равнодјйствующая сопротивленія прямо противоположна направленію движенія,—что справедливо только для сферическихъ невращающихся снарядовъ и для продолговатыхъ, когда ихъ ось совпадаетъ съ направленіемъ движенія. При сказанномъ допущеніи получаютъ выраженія для составляющихъ сопротивленіе воздуха по оси снаряда и по перпендикулярному къ ней направленно и для момента п а р ы сопротивления. Робинсъ первый произвелъ (въ 1742 г.) систематическіе опыты надъ сопротивленіемъ сферическимъ пулямъ; затјмъ Гютонъ в ъ Вуличј (1787 — 91 гг.) — надъ сферическими снарярядами. Въ 1839 и 1840 гг. были произведены опыты въ Мецј Піоберомъ, Мореномъ и Дидіономъ. При этихъ опытахъ для опредјленія скоростей употреблялся балистическій маятникъ. При примјненіи электричества къ измјренію скорости снарядовъ въ двухъ точкахъ траекторіи эти опыты были повторены, и произведены такіе же опыты для продолговатыхъ снарядовъ Башфортомъ въ Англы (1865 — 80 гг.), ген. Маіевскимъ въ Спб. (1868 — 69 гг.), на заводј Круппа (1881 — 1890 г.г.) и Хожелемъ въ Голландіи (1884 г.). Результаты опытовъ выражаютъ одночленомъ вида Q,=1AKR* — і , гдј X — коэффиціентъ, зап внјшняя. указалъ слјд. главн. свойства траекторіи: она выгнута выше горизонта; вершина ея находится ближе къ точкј паденія; уголъ паденія больше угла бросанія; горизонтальн. проекція скорости постепенно убываетъ;наименып. скорость и наиболып. кривизна находятся за вершиной; траекторія имјетъ ассимптоту въ нисходящей вјтви и др. Ген. Забудскимъ еще добавлено, что вре­ мя полета въ нисходящей вјтви болје, чјмъ в ъ восходящей, и изслјдовано измјненіе вертикальн. проекціи скорости. При движеніи сна­ ряда въ пустотј уголъ наиболып. дальности 45°; при движеніи же снаряда въ воздухј (при постоян. плотности послјдняго н а всемъ пути) этотъ уголъ вообще меньше 45°, но могутъ быть случаи, указанные Астіе, Сіаччи и За­ будскимъ, когда этотъ уголъ больше 45°. Иванъ Вернули (1719 г.), Даламберъ (1744 г.) и друг, даютъ способы рјшенія дифференц. уравненій движенія нэвращающ. снаряда при сопроти­ влении, пропорціональн. n-ой степени скоро­ сти. При этомъ простјйшее выраженіе опре­ деляешь точно только зависимость горизонталь­ ной скорости отъ угла наклоненія траекторіи; выраженіе же ординатъ траекторіи и времени полета въ зависимости отъ угла наклоненія приводятся къ квадратурамъ, для пользованія которыми нулшы таблицы. Для интегрированія дифференц. уравненій движенія предлагались различные приближенные способы. Наиболје удобный и общепринятый способъ основанъ н а введены Дидіономъ постоянной, при чемъ при рјшеніи задачъ давјсной стрјльбы траектории) необходимо вычислять по частямъ. Въ 1880 г. Сіаччи предложилъ весьма удобный для прак­ тики способъ рјшенія задачъ прицјльной стрјльбы, повсеместно употребляемый. Онъ принимаешь для сопротивленія воздуха выраженія, пропорціональныя w-ой степени скоро­ сти, р а з н ы я для различныхъ предјловъ скоро­ стей, и интегрируешь дифференц. уравненія движенія приближенно, введя некоторую по­ стоянную. Для удобнаго рјшенія задачъ со­ ставлены таблицы, приводимыя въ различныхъ сочиненіяхъ. Способъ Сіаччи оказывается неточнымъ для задачъ навесной стрјльбы. Для р ј шенія задачъ навјсной стрјльбы, когда нач. скорость не более 240 мтр., следуетъ принимать сопротивленіе пропорціональнымъ квадрату ско­ рости съ постояннымъ коэффиціентомъ и примјнять таблицы Отто и графа Гревеница, измјненныя Сіаччи и Лордильономъ. Для точнаго же вычисленія траекторіи, когда нач. скорость пре­ восходить 240 мтр., слјдуетъ ее разбивать н а части и принимать для каждой изъ нихъ .раз­ личные выраженія сопротивленія воздуха, пропорціональныя нјкоторой степени скорости, при чемъ координаты траекторіи и времена придется вычислять при помощи квадратуръ. Въ виду утомительности послёдняго, п р и б ј гаютъ къ способу и таблицамъ Башфорта, прпнимающаго сопротивленіе пропорціональнымъ кубу скорости, но съ перемјннымъ коэффиціентомъ, зависящимъ отъ скорости, или къ спо­ собу, основанному на примјненіи таблицъ, составленныхъ Сіаччи для прицјльной стрјльбы, при чемъ траекторію разбиваютъ на части и принимаютъ для каждой части различные коэф­ фициенты (при употреблены таблицъ Башфорта) или произвольный постоянныя (при пользованіи таблицами Сіаччи). Для рјшенія практическихъ вопросовъ Б . прибјгаютъ къ упрощеннымъ висящій отъ формы головной части снаряда п обстоятельствъ, сопровождающихъ стрјльбу, А — численный коэффиціентъ, я — отношеніе окружности къ ея діаметру, R — радіусъ цилипдрич. части снаряда, I I — плотность воздуха при стрјльбј и 11 = 1,206 кгр. — плотность воздуха при 15° Ц, давленіи атмосферы 750 мм. и влажности 50%. Коэффиціентъ А и показа­ тель п, опредјленные изъ опыта, различны для разныхъ скоростей. Въ настоящее время почти повсюду пользуются формулами ген. Маіевскаго для скоростей не больше 550 мтр., а для скоростей большихъ (до 1.000 мтр.)— формулами ген. Н. Забудскаго; по этимъ формуламъ сопротивленіе воздуха при малыхъ скоростяхъ пропорціонально квадрату скоро­ сти; при близкихъ къ скорости звука (340 мтр.) сопротивленіе возрастетъ значительно быстрје квадратовъ скоростей (п доходить до 5), а при скоростяхъ, превосходящихъ 550 мтр.,—медленнее, чјмъ квадраты скоростей. При изучены движенія снарядовъ разсматриваютъ сначала ихъ движеніе въ безвоздушномъ пространстве подъ дјйствіемъ только силы тялсести, затјмъ переходятъ къ выводу дифференціальныхъ уравненій движенія невращающагося сферич. снаряда подъ дјйствіемъ силы тяжести и сопротивленія воздуха; въ отомъ случај движеніе происходить въ вертикальн. плоскости стрјльбы; наконецъ, пере­ ходятъ къ выводу дифференц. уравненій движенія снарядовъ, получающихъ вращеніе. Т. к. силу тялсести можно принять направленной по вертикали, то траекторія снаряда въ пустотј получаетъ видь параболы. Разсматривая диф­ ференц. уравненія движенія невращающ. снаряііа въ вертикальн. плоскости стрельбы, С. Роберъ 0