* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

122 Лгчнстля твпдотл длины окружности къ дЫметру. Эта лучеис­ пускательная способность для р а а а ч н ы х ъ теле неодинакова, что легко обнаружить, по­ мещая вежду резервуарами дафференадальнаго термометра, ва равном* разстоянЫ o n нихъ, вестовой куб*, ааполвеяный горячею во­ дою (кубъ Лесли), противоцоложныя стороны котораго покрыты различными веществамв; температура того резервуара воввьшшется бы­ стрее, кь которому обращена сторона куба, покрытая веществом*, сильнее вхнгускалмдям* теплоту. Лесла (1804) первый сравнил* луче­ испускательную способность т е п и наш ель, что наибольшею лучеиспускательной) способ­ ностью обладает* сааиц есдн принять ея луче­ испускательную способность аа 100, лучеиспу­ скательная способность буиагя по Лесли 68, стекла 60, сукна 88, льда 86, ртутн 2», пола-, ровевнаго жвдйза 16, серебра,золота,]меда 12. Наследования Меллони (1836—1842), Провосте а Девена (1846), Кяоблауха (1847), Магнуса (1866), Тяндаля (1666) и др. в* общемъ под­ твердили результаты взеледовавьй Лесли, ао показала, кроме того, что лучеиспусаавЫ аависить o n толщины испускающего слон н со­ стоянЫ его поверхностя; обнаружилось euie, что почти такою же лучеиспуснательною спо­ собностью к а п сажа обладают* и еввваовыа белила. Что касается абсолютной величины лученспусваяЫ, то, напр. Гредъ (1880), нашел*, что для стекла оно равно 1 , 0 6 4 6 . Ю , т. е. что 1 кв. стм. поверхности стекла при абсо­ лютной температуре& 1° ( = —272* П.) в тем­ пературе окружающих* т е » —0* ( = — 2 7 3 ° Ц.) я с п у с н а е п въ i сек. количество теплоты, равное 11*46. Ю гр. квлорЦ. Въ тйхъ же ийрах* Боттомдей (1Н94) нашел* для сажп 8 . Ю & и ддя серебряной, тщательно поляро вадяой поверхности. 7 . 1 0 - . По- ХрястЦяаену (1868) 1 кв. стм. абсолютно чернаго тъла (сажа) пря 0° П, в * I сек. ввлучаеп 0,004 гр. калори! тепла- Простейшее допущены относи­ тельно зависимости лучеиспускания o n тем­ пературы—это допущены Ньютона, что поте­ ря теплоты телом* пропорциональна разности его температуры и температуры окруяшгиолхъ таль. Многочисленный изследовэяЫ, однако, показали, что этоть завов* можетъ быть при­ меняем* только ддя яебольхпнп разностей температур*, ае превосходящих* нескольких* градусов*. Первое полное язследовавЫ вопро­ са было произведено Дюлонгомъ и Пти(1В17). Для этой цели они наблюдали охлаждены ртутнаго термометра (вагретаго предваритель­ но до 360° Ц.) въ подоить латунном* шарь, поддержннаеиоие водою прн постоянной тем­ пературе. Производя въ шаре пустоту (до 8—4 мм.), нлн наполняя его разными газами при различных* давлениях*, онн пришли к ъ результатам*, выражающимся формулою: -11 — 1 1 4 зетственвыя значены а ч е р е п : я „ «v о , , то полное величество тепла, проходящего ч е р е п слой веществе толщхною въ Л единиц*, ныраантся череаъ Т=J,a* + J,a* + Jjt* + . . . , а колвчество падающей теплоты череаъ: J = / , + J, + J, + Массовъ в Ж а в е в ъ (I860) пропвелн наслйдовав1а въ втокъ направден1в я доказали справедлввостъ приведеняых* формул*, полученных* впервые В1о. Подобная в е формула: J—J,a , кап повавалъ Тиндаль, выралиетъ собою зависнмость попощен1а газовъ o n ахъ плотвоств. Ееди по пути лучей, п а д а ю щ н п o n легоч­ ники тепла аа правку, поставить азелйдуеныя вещества, то получаются такъ наз. обращенные спектры нлн спектры я е ъ т м м , въ которых* новао наследовать поглощены, пронаводивое даннынъ веществовъ въ любой часта спектра; тагпя наследования била проввведены прн по­ мощи болометра въ ведаввее время Сноу (1893), Юлиусом* (1892), Рубенсомъ (1892-94), Оигстремои* (1893), Пашеномъ (1894) н др., при чемъ, напр., Юлгусъ дошелъ до лучей съ длиною воанъ въ 20 р.; эти наследованы по­ казали, что въ такигъ спевтрагъ, подобно тем­ ным* лнньннъ въ световых* спектрахъ, сущесгвують перерывы, т, е. полосы в лингв со слабымъ тепловымъ л*йствЫнг. Абвей а Фестингь (1881) и Гартлей (1884) получили фо­ тографы подобныхъ спектров*. Въ свйтлыхъ частяхъ спектра всякой темной полоей соотвйтствуеп мвнввумъ теплового действЫ . а максимуму—максимум*; подобвое совпадете поглощены свйта в теплоты нашли еще въ I860 г. Массовъ и Жамевъ, наследуя одно­ временно поглощены лучей свйта и теплоты цн Вт ними стеклани. Такимъ образомъ въ с в й т л о й ч а с т и спектра вв преловлевЫмъ, нипоглошевЫмъ нельзя отделить сайта отъ тепло­ ты. Причина а е , почему темные (ультраяраскые) лучв а е окаиываюп действЫ ва глазе, указана Врюкке а Киоблауховъ (1848); эти иасхедователи нашла, что жидкости, наподияющЫ глазъ, почти сонеймъ не пропускають тем­ ныхъ тепловыхъ лучей, в потому ови ве до­ стнгають сетчатка. Жавсенъ (1864) в Ашкииасъ (1896) нашли, что погхощателънан спо­ собность глааныхъ срединъ та же, что и у во­ ды. Возможно, однако, а къ такому выводу пришелъ Ашкинаоъ, что часть ультракрасныхъ лучей сама по себе не можетъ действовать на сетчатку, подобно тову какъ авукъ ве дййствуетъ а а ваша ухо, если число колебаний меньше 16 в больше 40000 въ секунду. Количество в качество (т. е. длвна волнъ) испускаемой тйломъ теплоты завиентъ вакъ o n величины и природы салгаго тала, свойствъ его поверхности и т. п., такъ и отъ его темпера­ туры. Навиваюгъ лучеяспуенательвой способ­ ностью тела количество теплоты, испускаемой единицей поверхности тела въ единицу вре­ менн, если его темп, ва 1° выше температуры окружаюпьитъ т*лъ. Нувно различать лучеиспусканЫ въ нормальном* направлены (перпен­ дикулярно къ поверхности испускающего теплоту тъла) отъ полного лученспусканЫ (по всем* направлениям*): последнее равно пер­ вому, умноженному на величину п—отнопьевЫ d Q = Ha {a&—)-T-Kp&t 4 &•"*, гдй Q количество теплоты, теряемой 1 ед. по­ верхности тела въ 1 ед. времевв, 9—темпера­ тура оболочка, (—разность температур* т е р ­ мометра и оболочки, р — упругость газа, a — 1,0077, с—постоянная, различная для р а з ­ ных* газовъ (для воздуха е - 0,46, ддя подо-