* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ДгчлИТГЛЯ тнплотл рода = 0,88), яелячины Я в К постоя нвыя, взъ к о т о р ы й первая эаввсвть отъ свойстве повертя оста, а вторая ве заввсвть. Пер­ вый ч л е п врвведенной формулы зырадлетъ потерю теплоты отъ лученспусвдЫ, вто­ рой—отъ 01лаждающаго дъйств1я газовъ. Таквнъ образомъ потерн тепла тученспускан!евъ равна Л о ( а & — I ) нлн На^ — На : первый ч л е п выраяаетъ лученспускан1е тер­ мометра, а второй оботочкв. Изсхвдованш Дютонга н Птв доведены бытв до разности температурь термометра в оботочкв (() рав­ ной 2чО*. ПоэдяМшья наследованы при боль­ шей разности температурь, а именно: Дрзпера (1847), Тнндатя (1868), Боттомтея (1884—93), Шаебега (1984), Шлейерматера (1888), Айртона н Кидьгоура(1893), Терешина (1894) и др., доваденныа до 1776° П., показати недостаточную точность этого закона. Стефанъ (1879), на основании опытовь Тнн­ датя, Дрэпера и др., выветъ ааковъ, что лучеиснускан1е тйда пропорционально 4-й степени его абсолютной температуры, такъ что потеря теплоты тйла выражается черезъ .я(Т*— Г,&), гдй Т абсолютная температура даннаго тйла, а Г,—температура окрузшошить тель. Вольтцманнъ (1884) выветъ этоть а е ааковъ теоре­ тически ввъ электромагнитной теор1и свйта Максуэлля. Опыты Б о л о млея (1И04—1892) вадъ лученспусканЫмъ платиновой проволоки, нагреваемой то конь, подтвервдаютъ справед­ ливость втого затона до 900°. К ъ тову а е вы­ воду првшаль Шнебети (1884) прн поиощн опытовь съ воздушным* термометром*. Однако, нзслйдован1я Шлейерма1ера(18В8) и др. пока­ зали отступление в оть этого закона, въ осо­ бенности выше 600°. Все сказанное выше от­ носится кь полному тучен спускание, т. е. къ совокупности лучей вейхъ ддинъ волвъ; на самомъ я е даль количество тучей разнить ддвнь волвъ раотеть съ температурою неоди­ наково. Опыты Дрэпера(1817), Мутона(1879), Ж а к а (1879), Л а в п е я (1861), Пашена (1893) н др. показали, что прн нвакнть теипературалъ тйла испускяютъ лучн, имйющЮ ботве длинный волны, а по м*р* возвышены темпе­ ратуры, при общемъ возраставши ньшряженности испускаемой теплоты, прибавляются лучи съ ботйе i болъе короткими волнами, такъ что махеннумъ температурнаго действЫ все ботве и болъе передвигается вь сторону тучей большей преломляемости, пока, нако­ нец*, не появляются лучв видимые, что на­ ступает* по, Г. Веберу (18Ь7), при 890° П. (по опытам* Терешина 1694 г. прн 368° Ц.). Все это выражается формулой Г. Вебера (1888): в 1 12Э Если тело окружено оболочиою, имеющею поверхлость F, а температуру Г „ то потеря анергЫ данным* тйломъ въ един, временн CF равва а» — -р-(е«тГ—в" &Т ), т 1 гдй а а а, коэффициенты погхошгнЫ вейхъ тучей тйлонъ и оболочкою. Формулы эти хо­ рошо выражают* наблюдены Шлейериахера, Боттомлея я Лаяглея отъ 0° до 1776° я оть Х = 0,0004 мм. до 0,016 мм. Изъ наблюдены Шлейермалера а - 0,0043; с ддя птатнны = 2 , 2 9 . 0 - « (гр. калорЫ, кв. стм., сек.), для о киев мйдн - 9,76.10-4; а 6& изъ набтюден1й Лаяглея, Гарба н Свана заключается между 0 , 1 9 1 . 1 0 - « я Q , 2 0 1 . 1 0 - ° (X выражено въ 0,001 мм.). ПоэдвййшЫ наблюдены Стевенса (1892) подтвердили преимущества формулы Вебера сравнительно съ другини. Вт. Мнхельсовъ (1687Х на основаны кинетической теорЫ газовъ, в ы в е л следующую формулу, выражающую зависимость отъ температуры напряженности лучей, имеющих* длину волны X: LdX=Bd —А. /(9)e »Х&).(»«• + «> dX, гдй 9 — абсолютаая температура, В, С, р — неко­ торый постолнныя, итгвющЫ ттеретичесяое значены, / ( 9 ) — функцЫ, выражающая зави­ симость поли аго лучеиспускания оть темпера­ туры. Если принять з а к о л Стефана, эта фор­ мула обращается л такую: LdX=BK4 *« &Х dX, л общемъ удовлетворятельяо выражающую собою наблю­ дены Лаяглея надъ распределен!*» энвргЫ л спектре. Кевелигетн (1890) в ы в е л теоретически Другую формулу. Ь = ^ |>° V QfA.yfy, гдй |х — длина водны лучей, имеющих* наиболь­ шую напряженность, а В — постоянная. Клауз1усь (1864) нашел*, кроме того, что лучеис­ пускательная способность тела зависит* оть среды, л которой оно находится, а именно оть показателя преломлены ея: е, = ел&, где е — лучеиспускание ве пустоте, a n — пока­ затель преломлены среды. Наблюдены Квянса Ицил1уса (1866) подтвердили заключение layalyca. Когда лучн теплоты падают* на поверх­ ность какого тябо тъла, то, подобно све­ ту, часть нхъ отражается нлн раасеивается, другая в е часть, если тело нетеплопроврачно, поглощается вполне его поверхностью, а если теплопрозрачно, то проходить черезъ него, только отчасти поглощаясь. О последнем* явлены, также какъ объ отражены, было гоиореяо яыше. Что касается до поглощения теплоты пря отражены оть поверхности не­ прозрачных* тель, то а здесь отношены на­ пряженности теплового действЫ лучей поглощениыхъ л напряженности падающей тепло­ ты определяет* собою такъ яааыв. мплощателную способное»». Она различна для раз­ ных* тель. Показать вто легко, например*, при помощи дифференц1альяаго термометра (фиг. 8), цнляндряческЫ резервуары кото­ раго в н 07, на сторолахь, обращенных* Й Х Й * с J_ е " бТ&Х&.гдйлоаиачаеть энерг1ю тучей съ длиною волны X, испускае­ мых* во вей стороны поверхности F вь едан. времени при абсолютной температурь Г, а, 6 а с—постоянный одинаковый, к р о н ! с, дтя йсьхь теть, я — отношены окружности кь д1аиетру. Общее дучеиспускавде выражается /.СО тогда нятеграломь я — I tdk — CFе Т. аТ