* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

гч V I ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ 383 Исли интерферометр установлен на параллельные лучи, то влияние от­ ражения от движущихся зеркальных поверхностей нацело компенсирует запаздывание ( 1 6 5 ) , так что, вообще, в этом случае результат должен равняться нулю. П о этому поводу возник спор между Гедриком и Лоренцом, причем Лоренц в заключение признал необходимым пересмот­ реть сызнова всю теорию опыта Майкельсона. О б опытах Дейтон-Мил­ лера Лоренц высказался следующим образом: „После того как мне удалось посмотреть диаграммы полученных Миллером результатов, я думаю, едва ли может оставаться сомнение в том, что у Миллера на­ блюдалось смещение интерференционных полос. Возникает вопрос о причине этих смещений*. В ответ на эти соображения Миллер ука­ зал, что на практике ни одна йз установок интерферометра не соот­ ветствует тем идеальным условиям, какие обычно делаются в теорети­ ческих расчетах, вследствие чего необходимо очень тщательно делать расчет результатов опытов, перестраивая теорию так, чтобы она в точности соответствовала реальным условиям опыта. В о всяком слу­ чае, опыты, не давшие тех результатов, какие были получены Миллером, делались, за исключением прибора Майкельсона, с менее чувствитель­ ными приборами и в крайне ограниченном числе. Совпадение же дан­ ных Миллера с опытами Курвуазье говорит очень сильно в пользу Дейтон-Миллера. Кроме того, необходимо учесть определенное предвзя­ тое стремление доказать, что Миллер должен быть неправ, так как его опыты опровергают всю теорию Эйнштейна. П о эйнштейновской специаль­ ной теории опыт Майкельсона не может дать никакого результата, так как движение системы, согласно теории относительности, не отражается на величине скорости света. § 5. Всеобщая теория относительности Эйнштейна. В 1916 г. Эйнштейном была сделана попытка распространить свою тео­ рию на любое движение — не только прямолинейное. Для этого ему при­ шлось отказаться от эвклидовой геометрии. Мы не можем в нашем курсе введения в теоретическую физику дать хотя бы даже и краткое изложение этой теории, поэтому мы ограничимся указаниями на ее существенные черты и, главное, на то, насколько опыты подтверждают эту теорию. Прежде всего, эта теория пытается „свести* физику к геометрии. Один из ревностных поклонников Эйн­ штейна охарактеризовал смысл эйнштейновской теории следующим об­ разом: согласно этой теории „физика рассматривается как геометрическая необходимость* (А. Гааз). В этой теории предполагается, что никаких сил и силы тяготения в частности вообще не существует. Материальные тела, в зависимости от их массы, „искажают" в своем соседстве свой­ ства пространства: чем больше массы и чем ближе мы к ним, тем больше отступления от эвклидовой геометрии; роль прямой линии будут играть уже кривые. Поэтому, когда какое-либо тело — планета или комета — по­ падает в соседство большой массы, то она, в сущности, продолжает дви­ гаться „по инерции*, но попадает в сферу действия неэвклидовой гео­ метрии, где движение по инерции происходит уже по кривой. Н а обычном языке физики искривление приписывалось действию силы, согласно же