* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

гл. 1VJ ЭЛЕКТРОНИЫЬ волны 361 *1х с ? * * г (И) Рассмотрим теперь случай равномерного движения, т. с случай $ — const. Тогда первое из уравнений принимает вид: Вставляя в это уравнение (И), мы находим: откуда (125) Интегрируя ( I I ) , мы получаем: l o g ? , = - i ? ^ - f или Е =Е е х 0 log?f , 0 С е* 1 ь Это выражение надо еще умножить на тельную часть. В результате получаем: и взять от него действи­ E cosp 0 = ^ 0 c o s ^ A p ^ - ^ . (126) величин} Результат получается такой, как будто в выражении E cosp t 0 0 времени t мы заменяем через ( t — w A , т.е. с о ­ гласно теории относительности. Необходимо указать, что мы нигде не пользовались теорией Эйнштейна, мы пользовались исключительно свойствами сверхдисперсионной среды. О п р е ­ деляя с помощью (II) М и вставляя Е и М в выраже­ ние вектора Пойнтинга, мы приходим к известному нам уже результату, т. е. к тому, что групповая скорость волн будет w , т. с. скорость, с которой движется электрон. Рассмотрим теперь случай движения электрона по кру­ говой орбите вокруг протона, причем ограничимся небольшой частью вращающегося поля АВ (рис. 1 6 3 ) . Уравнения в криволинейных координатах для этого случая у х у z будут: (А) E (p>-p*)=.-—ipc$ *-^ n s IP ЪЕ п