* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
362
ТЕОРИЯ
квлнт
|ч V I "
Так как в данном сл>чае § постоянна, то в уравнении (А) эту вели чину и можно было вывести из-под знака производной. Интегрируя точь в точь, как мы делали это сейчас для случая равномерного движе ния, мы получаем:
s
И
/:„--= ? c o s p [t0
I
,
(126&)
но теперь мы должны иметь в виду, что, когда фарацсева трубка / р и с . 163) обойдет весь круг, то Е должно иметь то же самое^значсние, а это возможно только тогда, когда
п
L
?$ ds
9
= 2rtn,
(127)
где / / — ц е л о е число. Покажем, что это условие равносильно первому постулату Б о р а . В самом деле, (127) можно переписать следующим образом:
где а — радиус орбиты. Далее, замечая, что /> ==2iiv =
0 0
2ir/S
к»-р.
мы получим: 2гг^В Г 1 — Р,
3
2тш а> =
?
2 ля,
"V*
или
(128)
но ведь, согласно (120), поэтому / в 2шиа ю — я й ,
2
(128&)
а это — знакомое нам выражение первого постулата Бора. Но зато теперь мы можем истолковать его чисто физически: вместе с движущимся электроном движутся и волны, причем, если на протяжении замкнутого пути, по которому движутся волны, может уложиться целое число волн, то такое движение возможно, и мы, следовательно, имеем такой же сл>ч.ти, как и акустике, па струне, в органной трубе и i . д. Кроме топ»,
