* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

гл. I V ] ТЕОРИЯ ДИСПЕРСИИ 347 положения электрона в атоме и берем некоторое статистическое среднее. Отсюда ясно, что построенная таким образом теория не может дать никаких указаний на форму и размер орбиты. Эти вопросы с самого начала отметаются в сторону. Надо заметить, что некоторые авторы, как, например, Зоммерфельд, отчетливо сознают, что в теории волновой механики не все вполне благополучно. В самом деле, мы предполагаем, на основании решения уравнения Шрёдингера, что заряд электрона распределен во всем пространстве в виде облака, и в то же время в то же самое уравнение вместо V вставляем — - - const, где е сосредоточено в очень малом объеме. „Мы с самого начала отказываемся понимать в буквальном смысле понятие заряженного облака, к которому приводит теория Шрёдингера. Н а о б о р о т , мы твердо придерживаемся х о р о ш о обоснованного представления о том, что электрон представляет с о б о й точечное образование, или, во всяком случае, образование субатомных размеров" . ЗдеСь мы имеем классический пример того, как ученые могут примиряться с разрывом между теорией и практикой. Практика говорит, что электрон имеет заряд сосредоточенным в небольшом объеме, потому мы должны этого твердо придерживаться в нашей практике, а зато в возвышенной теории мы не должны себя связывать этими „мелочами практики", хотя эта возвышенная теория ведет речь о т е х ж е самых электронах. а Г л а в а IV. Теория дисперсии. Сверхдисперсионная среда* Строение элек­ трона и электронные волны по Томсону. § 1. Электромагнитная теория дисперсии. Когда мы рассматриваем распространение электромагнитных волн в диэлектриках и в проводниках, мы предполагаем, что среда, в которой распространяется волна, однородна. Н а самом деле, так как мы х о р о ш о знаем, что вся материя построена из электронов и протонов, среда является однородной лишь как предельный случай, когда длина волны очень велика по сравнению с электронами и протонами, т. е. когда на протяжении одной волны оказывается громадное -число §лектронов и протонов. Мы рассмотрим только случай дисперсии в диэлектриках, оставляя в стороне вопрос о дисперсии в металлах. Если среда является непро­ водником, то находящиеся в ее молекулах электроны и положительно заряженные части не могут свободно двигаться от молекулы к молекуле, а могут только смещаться из положения равновесия на сравнительно небольшое расстояние. В обцчной теории предполагается, что смещение из положения равновесия вызывает „квазиупругую* силу, пропорцио­ нальную смещению. Далее, сопротивление движению предполагается пр >п >рциональным первой степени скорости смешения. Кроме того, на заряды действует внешнее поле распространяющихся волн. Более 1 Sommerfeld, стр. 98, см. ссылку на стр. 336.