* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

342 ТЕОРИЯ КВАНТ [ч. VI Это просто только адэкватное математическое описание того, что происходит. Может быть, и в случае одной материальной точки, о кото­ р о й у нас шла речь, о волновом движении не следует говорить, что оно существует в буквальном смысле этого слова, хотя пространство кон­ фигурации в этом случае случайно совпадает с обычным пространством" Из приведенных слов мы ясно видим, насколько далеки мы от физи­ ческого истолкования применяемых в волновой механике математических приемов, а с другой стороны, ясно, что нельзя противополагать волновую механику квантовой механике, как это делает Зоммерфельд: обе эти теории стоят на почве формального математического описания. Н а первый взгляд, терминология волнообразной теории внушает мысль, что речь идет действительно о волнах, но ведь из только что приведенных слов Шрёдингера мы видим, что это всего только „способ описания". Шрёдингер подчеркивает, что волновая механика позволяет связать в одно целое обычную механику и квантовую, причем между ними такое же отношение, как между геометрической оптикой и волновой оптикой, но это — только внешнее единство. В качестве указания, когда приложимы одни законы и когда они должны быть заменены другими, мы можем воспользоваться следующим приемом: из (64&) мы имеем: у или — a — где а — р а д и у с А = шг>, (64") maw, орбиты. Принимая первый постулат Б о р а , мы находим: h или т - г . - h < > 74 Когда а значительно больше X или, что то ж е , когда п значительно больше 2тт, мы имеем законы обычной механики и только, когда а сравнимо с X, мы вступаем в область квантовых законов. Все это было бы очень х о р о ш о , если бы изложенная нами теория была физически обоснована и если бы волны, о которых у нас шла речь, были реаль­ ными волнами в реальной среде, а не в фантастическом пространстве многих измерений. § 3. Волновое уравнение Шрёдингера. Рассмотрим сначала упругую среду, в которой распространяются продольные волны Давление в этой среде будет удовлетворять обычному волновому уравнению вида: V , _ J ^ = „. «75, * Е. S с h г о" d 111 g е г, Four Lectures on Wave Mechanics, p. 5, 1928.