* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

336 ТЕОРИЯ КВАНТ Гч. V I величинами. Представления, как, например, положение электрона, время о б о р о т а , форма пути, должны быть исключены из рассмотрения. Это ограничение только тем, что принципиально подлежит наблюдению, в конечном счете, основывается на философии Маха. Непосредственно опи­ раясь на Маха, развивалась 30 лет назад пропаганда так называемой энергетики, которая хотела признавать только количества энергии в ка­ честве физически наблюдаемых данных величин. Н о энергетике можно было противопоставить столь плодотворную кинетическую теорию газов, в которой нельзя было обойтись без предположений о скоростях газо­ вых молекул в качестве величин, играющих роль в теории, хотя их трудно было наблюдать в отдельности. Точно так же гейзенберговской точке зрения можно противопоставить волновую механику, особые функ­ ции которой точно так же, как и прежние пути электронов, не могут непосредственно быть проконтролированы на опыте. Без сомнения, фи­ лософская установка была весьма существенна для успеха всего хода мысли Гейзенберга. Н о мы видим настоящие заслуги квантовой механики не в чум, что она ограничилась только непосредственно наблюдаемым, а в том, что она в некотором единстве связала классические законы с требованиями теории квант" . В этих словах дается хотя и сдержанная, но правильная, в общем, характеристика теории Гейзенберга как основанной на философии, Маха. Однако неверно, что волновая механика относится к теории Гейзенберга, как кинетическая теория к энергетике. Волновая механика так же точно, как и теория Гейзенберга, заранее отказывается от мо­ дели атома — она также не ставит вопроса о б орбитах электронов. 1 § 2. Волновая механика Шрёдингера. Шрёдингер в своей теории исходит из аналогии, которая была уста­ новлена еще Гамильтоном, между обычной механикой и геометрической оптикой. Если мы представим себе материальную точку массы /я, ко­ торая движется в поле, определяемом потенциальной энергией V (х, у, z), и которая начинает двигаться из данной точки А с данной энергией Е, т. е. с определенной скоростью, то мы можем заставить ее пройти через любую точку поля 5 , если мы только надлежащим о б р а з о м „на­ целим* т. е. направим надлежащим образом, начальную скорость. Как правило, существует только одна определенная орбита, которая ведет от А к В при заданной величине энергии. Эта орбита обладает сле­ дующим свойством, а именно, для нее имеет место такое равенство: f в (62) А где Т означает кинетическую энергию движущейся массы т . Из всех ор5ит, идущих от А к В, для которых сумма кинетической и потенциаль­ ной энергии равна ? , условие (62) будет соблюдаться только для той, по которой в действительности будет двигаться тело. * A. S o m m e r f e l d , Atombau und Spektrallinien. Wellenmechanischer Erg8nwngsband, 1920 44.