* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

332 ТЕОРИЯ КВАНТ [ч. VI На основании выражения для энергии кванта Е/ 2тггст = Av = А (52&) мы можем высчитать, как изменяется напряжение поля в квантах, соот­ ветствующих различным длинам волн. Действительно, помня, что 4пе = оЕ и что 2тгг=Х, мы из (52&) получаем: 9 2 я г • Е„е = откуда eE=h-5- > Вычисления дают следующую таблицу: Таблица IV. 5.10-« см МО"» „ 5.10-е 9 50000 вольт!см 1 250 000 „ 5.1012 , И з табл. I V я с н о , почему кванты, соответствующие более коротким волнам, производят более сильные действия. Наконец, на основе данных табл. I I I мы сможем понять, почему так называемый эффект Комптона (к изучению которого мы сейчас приступим) наблюдается в рентгенов­ ском спектре и не наблюдается в лучах видимого спектра. § 4, Эффект Комптона. Явление, открытое Комптоном в 1922 г., объясняется столкновением светового кванта с электроном. И з источника рёнтгеновских лучей по определенному направлению АВ (рис. 158) вылетают кванты (мы не останавливаемся на том, каким способом выделяются лучи Рентгена определенной частоты). В результате столкновения мы получаем квант другой частоты, летящий по ВС, и быстро летящий электрон по направлению BD. Теория показывает, что к столкновению „кванта" с элек­ троном приложимы: закон сохранения количества движения и закон сохранения живой силы В самом деле, мы получим результаты, согласные с действительностью, если примем следующие уравнения: 0 Av = 0 Av - ~ -у "*z/ , | 2 (56)