* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

324 ТЕОРИЯ КВАНТ [ч. V I сейчас изложим ход мысли п р о ф . Кастерина. Необходимо отметить, что изложение у п р о ф . Кастерина дано в чрезвычайно сжатом виде, поэтому мы в дальнейшем приводим все вычисления полностью. Если в поле ф а ­ радеевы трубки движутся параллельно оси X с о скоростью и^(рис. 153), то производная по времени для точки, движущейся вместе с труб¬ // ками: "г d t ~ b t ^ U x Ъх& как это мы встретили при аналогичном случае в гидродинамике (так называемая „суб­ станциональная" производная, см. ч. И, гл. I I , § 2 ) . Если мы рассматриваем замкнутую дви­ Рис. 153. жущуюся фарадееву трубку, то для наблю­ дателя, движущегося вместе с ней, поле со временем меняться не будет, d П О Э Т О М У ^ - : • О,, и мы получаем: Ъ_ = Ъх& Применим это преобразование 1 ЪЕ с с с К (33) к первой группе уравнений Максвелля: > ЪЕ у ?х ЪМ. Ъг & Ъу ЪМ„ Ъг х ъг ъг Я = с Ъх ? х Ъх Ъх *Ём. Ъх х Ъу ъм * = _ 8 х ш г Ъг ЪМ у Ъх ЪМ Х (34) 1 ЬЕ ъг ? х Ъх виде: Ъу rot М = 0. (34&) В самом деле, собирая все производные по одной и той же координате вместе, мы находим: Ъу Ъг ъм х Ъ_ Ъх Ъг (И*,-р,?_) = = 0, 0, (34") * Так как трубки замкнутые, то в нашем поле заряд равен 0, откуда ЪЕ ЪЕ„ ЪЕ. * - у - - = 0 . Ък Ъу Ъ^ Х у