* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

гл. I I ] ТЕОРИЯ ЗАТУХАЮЩЕГО КОЛЕБАНИЯ 69 Правильность указанного на рис. 11 направления силы F легко мо­ жет быть проверена правилом трех пальцев левой руки, если принять во внимание, что северный полюс лежит за плоскостью чертежа. Работа, даваемая батареей в единицу времени, как известно, равна ? 7 , тогда, на основании закона сохранения энергии, имеем : 1 EI=RI* + UB-v, перемещения (36) стерж- где R — сопротивление всей цепи и v — скорость dФ ня АВ. Нетрудно сообразить, что Blv — — рав­ но приросту числа линий индукции, охватывае­ мых данным контуром ЕАВ У в единицу времени. Решая уравнение относительно /, находим: dt (37) Таким образом сила тока вычисляется по за­ кону Ома, с той только разницей, что к данной электродвижущей силе батареи присоединяется электродвижущая сила индукции. Если мы имеем какой-либо контур С (рис. 12), в который мы пу­ скаем ток, то самый факт появления тока вызывает магнитный поток, линии которого пронизывают данный контур. Если контур расположен вдали от железа или, вообще, ферромагнитных тел, то величину этого потока Ф можно считать пропорциональ­ ной силе тока: Ф = 1/, (38) где множитель пропорциональности L (коэ­ фициент самоиндукции) зависит от формы и размеров контура С. Рассмотрим теперь следующий случай. Пусть конденсатор V (рис. 13) заргжается от какого-либо источника. Когда рлзность потенциалов V достигает определенной Feличины, появляется в F искра, и конден­ сатор начинает разряжайся; сила тока (30) Г Рис. 13. dt бд&дет равна убыли заряда пластинки конденсатора Q=CV (40) отнесенной к единице времени. Как определить силу тока? Для этого к разности потемциллов кон­ денсатора V , вызывающей ток, надо будет добавить (алгебраически) 9 Уравнение С36) имеет тот физический смысл, что вся работа, доставляемая батареей, идет на нагревание-f-работу перемещения проводника Aft. 1