* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Часть I. Теория колебаний. Г л а в а I. Теория гармонического колебания. § 1. Теория простого гармонического колебания. Наши занятия мы начнем с изучения колебательного движения. Область применения теории колебаний поистине огромна. С этой теорией необходимо освоиться всякому, кто будет работать в области машиностроения. Вся электротехника переменного тока основана на теории колебательного процесса. Радиотехника, учение о свете и звуке представляют собой приме­ нение этой теории. Наконец, если бы мы захотели познакомиться сейчас же с модной теорией волновой механики де-Бройля-Шрбдингера, то нам пришлось бы начать с учения о колебаниях и с изучения законов их распространения. Словом, нет почти ни одной области физики или ее приложений, где бы мы ни сталкивались с этой теорией. Вот почему особенно удобно начать изложение курса теоретической физики именно с этой главы. На ней особенно ярко можно, будет заметить, как самые разнообразные, на первый взгляд не имеющие ничего общего между собой явления оказываются связанными между собой. На примере теории колебаний можно легко, изучая специфические отличия физических явлений, на­ учиться вскрывать то, что в них есть общего, т. е. научиться находить единство в подавляющем на первый взгляд разнообразии. Мы начнем с простейшего из колебательных процессов — с теории гармонического колебания. Представим себе» что по окружности радиуса /? двигается какое-либо тело М (рис. 1). Поместим в центре окружности начало прямоугольной системы координат .ЛТК Пусть в момент времени ; = 0 , от которого мы ведем счет времени, движущееся по окружности тело находится в по­ ложении М и пусть при этом радиус ОМ образует с осью Y угол у. Пусть тело двигается по окружности равномерно, причем через время Г (период) оно возвращается на прежнее место. Отсюда мы можем опре­ делить угловую скорость движения нашего тела. Так как угол, соот­ ветствующий всей окружности, в абсолютной мере равный 2тт, прохо2я , _ дится равномерно за время Г, то угловая скорость я = — . Эту вели­ 0 0 0 0 чину мы будем также называть „частотой* кругового колебания; ее надо отличать от v, числа колебаний в единицу времени, которое равняется v = i (числу, показывающему, сколько раз период обращения уклады-