* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

260 Плотность электрического тока П. э. т. измеряется обычно в ам­ перах на квадратный сантиметр (а/см ) или на квадратный мил­ 2 лиметр (а/мм ). 2 Так как электрический ток соз­ дается движением отдельных электрических зарядов, то П. э. т. представляет собой произведение числа зарядов п, проходящих за секунду через плошадь S попе­ речного сечения проводника, рав­ ную I см , на величину отдельно­ го заряда, е, т. е. / = en. Чтобы определить п рассмот­ рим (рис., А) прямой цилиндр, имеющий основание S и ось, па­ раллельную оси провода. Возьмем высоту цилиндра численно равной средней скорости движения заря­ дов ν (т. е. при скорости зарядов ь\см/сек\ высота цилиндра равна о[см]). З а 1 сек все заряды, за­ ключенные в этом цилиндре, прой­ дут через сечение S . Но объем цилиндра численно также равен υ (так как площадь основания равна I см ) и, следовательно, 1 2 % i i 2 ß Электрическое поле в провод­ нике в рассматриваемом случае однородно и напряжен­ ность электрического U п о л я (см.) E = —„ Следователь¬ но, η = 3 νΝ, где V — число зарядов, заклю­ ченных в 1 см проводника и уча­ ствующих в образовании тока. Та­ ким образом, j=evN. П. э..т., так же как и сам ток, определяется з а к о н о м Ома (см.). Если к концам однородного проводника длиной / и одинако­ вого по всей длине сечения 5 приложено напряжение U то по­ ка частота тока не очень велика (так что поверхностный эффект не играет роли), ток в проводнике по закону Ома равен: t 1 Fcnn E измеряется в в/см, а ρ в ом* см, то П. э. т. получается в а/см . 2 ~ / где р — удельное с о п р о т и в ­ л е н и е п р о в о д н и к а (см.). Отсюда П. э. т. ' = 3 / " Р Это выражение называется дифференциальной формой зако­ на Ома. С помощью П. э. т. может быть записан в дифференциальной фор­ ме и закон Д ж о у л я—Л е н ц а (см.). Выделим внутри провод­ ника объем в виде куба, у кото­ рого грань N перпендикулярна оси проводника, а длина ребра / равна единице длины (рис., Б). Тогда через грань N и проти­ волежащую ей протекает ток, численно равный / (так как пло­ щадь грани равна единице), а напряжение между этими гранями численно равно напряженности электрического поля E (так как расстояние между гранями также равно единице). Следовательно, работа, совершаемая силами элек­ трического поля за единицу вре-