* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Поверхностная плотность электрического заряда 561 мепи, т. е. мощность, выделяю­ щаяся в виде тепла в единице объема, равна: Р\ = Ej. Выражая / через E илн E че­ рез j с помощью закона Ома в дифференциальной форме, полу­ чим: по поверхности S равномерно, т. е. П. п. э. з. во всех участках поверхности одинакова, то может быть взята площадь всей поверхq ности 5, т. е. σ = - ^ - . П. п. э. з. в практической си­ стеме единиц измеряется в куло­ нах на квадратный сантиметр (к/см ). 2 Это и есть дифференциальная форма закона Джоуля—Ленца. Если E измеряется в в/см, j — в а/см 2 и ρ — в ΟΛί · см, то Р\ вы­ 3 ражается в вт/см . Хотя количество тепла, выде­ ляемого током в единице объема проводника, определяется П. э. т., но температура нагрева провод­ ника зависит еще от условий •χ л я жд ен ия. Поэтому в ρ азных случаях допускается различная П. э. т. Например, для отдельных медных проводов допускается П. э. т. до 7 а/мм , а для обмот­ ки трансформатора, условия охлаждения которой гораздо ху­ же, допустимая П. э. т. состав­ ляет 2—3 а/мм . Π оверхиостная вол на — радио­ волна, распространяющаяся не­ посредственно над поверхностью земли. На распространение П. в. существенно влияют п о г л о щ е ­ н и е р а д и о в о л н (см.) в зем­ ле и д и ф р а к ц и я в о л н (см.) у земной поверхности. П. в. на­ зывают также земным лучом. Поверхностная плотность электрического з а р я д а (σ)—от­ ношение количества электричест­ ва Aq расположенного на неко­ тором достаточно малом участке поверхности тела, к площади это­ го участка AS т. е. 2 2 t t c В действ ительности электриче­ ские заряды занимают некоторый объем, т. е. располагаются у по­ верхности тела в слое, имеющем все же какую-то толщину. Поэто­ му понятие П. п. э. з. является условным, а физический смысл во всех случаях имеет только объ­ емная п л о т н о с т ь э л е к т р и ­ ческих з а р я д о в (см.). Од­ нако практически можно считать, что у проводников электрические заряды распределены с некоторой поверхностной плотностью о* на самой поверхности. Например, у металлического ша­ ра радиуса 'R (рис., А) заряд распределяется равномерно по поверхности, имеющей площадь 5 = 4п/? . Поэтому для шара 2 q П. п. э. з. равна σ = 4π ^2 , где q — общее количество электриче­ ства на поверхности шара. При этом электрическое поле внутри шара отсутствует, а вне его оно такое же, как если бы весь за£ = 4Я0 = Âs- Участок поверхности AS дол­ жен быть выбран столь малым, чтобы в отдельных его частях П. п. э. э. была везде одинако­ вой. Если заряд q распределен