* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

259 ДИССОЩАЦТЯ 260 a a до полнаго обеэвожнвашл соли. Интересный съ бшло- случай шдистаго водорода 2HJ J -f-H .Ha гической точки зрешя случай д . въ гетерогенной среде S объема 2 объема (более сложный, реакщя собственно совершается въ самомъ деле, опытъ покаэываетъ, что степень Д. жидкой среде) прёдставляетъ Д. оксигемоглобина въ H J 01ъ давлешя не эависитъ. Такъ, напр., по опытамъ красныхъ кровлныхътельцахъ. При маломъ парщаль- Лемуана, при 440° и давлеши 4,5 атм. степень Д. HJ номъ давлеши кислорода (въ тканяхъ) оксигемогло- Х=0,24; прп 2,3 атм. Х=0,255; при 1 атм. X—0,27; бннътеряетъсвой кислородъ (происходить усиленная при 0,5 атм. Х=Ю,25 и т. д. Еще лучшее соглаае по­ Д.). Наоборотъ, когда венозная кровь приходить въ лучилъ Бодонштейнъ, принявпий во внимаше некото­ сопрпкосновеше съ воздухомъ, въ которомъ пар- рые источники погрешностей, ускользнувппе отъ ввншальное давлеше кислорода относительно высоко, машя Лемуана (поглощеше газовъ стенками сосувдеть обратная реакщя—превращеше гемоглобина довъ). Характеръ вл1яшя, оказываемаго на Д. измъвъ оксигемоглобинъ. 'Ядовитое действ1е окиси угле­ нен1емъ внешняго давлешя, можетъ быть также выверода СО (угаръ) объясняется тьмь, что этотъ газъ девъизъ правила В а н т ъ - Г о ф ф а — Л е Ш а т е л ь е . образуетъ съ гемоглобиномъ очень прочное соеди­ Согласно этому правилу, всякое воздейств1е, напра­ неше, упругость Д. котораго ничтожна. Поэтому до­ вленное (извне) на систему,находящуюсявъ состояши статочно весьма незначительной примеси СО къ равновеЫя, иначе говоря, всякое изменеше одного воздуху, чтобы образовалось соединеше ея съ гемо­ изъ факторовъ равновеыя, будетъ иметь своимъ поглобиномъ, а, съ другой стороны, разъ такоо соеди­ следешемъ тагае процессы въ нашей системе, кото­ неше образовалось, гемоглобннъ утрачиваешь спо­ рые будутъ идти наперекоръ прямому действш изме­ собность соединяться съ кислородомъ.—В л i я н i е няв маго фактора. На этомъ основаши мы a priori д а в л е н i я н а Д. Представимъ себе, что водяной въ праве ожидать, что увеличеше давлешя на сис­ парь нагреть до очень высокой температуры и тему вызоветъ въ ней процессы, сопровождаемые потому находится въ состояши Д. Не изменяя сокращешемъ объема и, следовательно, препятствую­ температуры, повыснмъ давлеше въ п разъ. Тогда щее повышешю давлешя. Это и наблюдается въ въ единице объема газовой смеси окажется въ действительности. Понятно, что въ техъ случаяхъ, п разъ больше молекулъ воды, водорода п кисло­ когда (какъ въ случае Д. HJ) ни одна иэъ реакщй, рода, противъ прежняго; другими словами, повы­ возможныхъ въ данной системе, но сопровождается сится въ п разъ ихъ первоначальная к о н ц е н- изменешемъ объема, давлеше вообще не должно т р а ц i я, а следовательно (согласно газовымъ зако- вл1ять на степень Д . — В л i я н i e т е м п е р а т у р ы намъ) и п а р б а л ь н о е давлеше. Тогда перво­ на-Д. Давно уже было замечено, что тела наиболее ирочныя, образующаяся пзъ своихъ составллющи хъ Рн ХРо _ съ выдЬлешемъ тепла (напр., вода, хлористый во­ начальное уравнеше = К обратится дородъ, углекислый газъ), требуютъ для Д. сильнаго Рн о повышешя температуры, и что для такихъ соедине­ пРн ^ХРо п Р н X пРо = К. н а степень Д. возрастаете вместе съ температу­ = К или п Рн о — Ри о Итакъ, значеше дроби, которая, согласно закону рой. Эта правильность есть не более какъ слёддействуюшихъ массъ, должна быть равна (прежней) cTBie изъ общаго закона В а н т ъ-Г о ф ф а—Л е-Ш а¬ постоянной величине К, увеличилось бы въ п разъ, т е л ь е , о которомъ было упомянуто выше. Законъ если бы все изменеше ограничилось однимъ ежа- этотъ позволяетъ предвидеть, что noBbiuienie Tie мъ—непосредственнымъ результатомъ увелнчив- температуры равновесной системы должно иметь шагосл давлен ifl. Чтобы величина К осталась не­ свопмъ последств1емъ появлеше въ ней процессовъ, изменной, необходимо уменыпеше числителя и уве­ поглощаю щихъ тепло (эндотермическихъ) и, следо­ личение знаменателя, а таковое можетъ произойти вательно, п о н и ж а ю щ п х ъ температуру. Понятно, лишь въ томъ случае, если часть молекулъ Н и 0 что именно такой эндотермической реакщеЙ будетъ соединится между собой съ образовашемъ молекулъ процессъ р а з л о ж е н 1 я тела экэотермическаго, воды, т.-е. если Д. пойдетъ назадъ. Путемъ анало- т.-е. образующегося пзъ своихъ составляющихъ съ гнчнаго разеуждешл легко показать, что п о н и ж е - выделешемъ тепла, и что чемъ выше мы будемъ Hie давлешя поведетъ къ у в е л и ч е н а степени поднимать температуру, темъ дальше должна идти Д. водяного пара. Опытъ вполне подгвердилъ этотъ Д. такпхъ телъ. Такъ, для воды прп высокой темиеравыводъ, непосредственно вытекаюшдй изъ за­ туре Нернстъ и Вартенбергъ даютъ: кона действуюшихъ массъ. Такъ, по Нернсту и Вартенбергу для водпного пара при 2500° и 10 атмо1000° 2600° 1500° 2000° сферахъ давлешя диссощируетъ всего около 2%, Температура между темъ какъ при Vioo атмосферы % Д. дости­ Ч Д. водяного пара прн 1 атм. . 0,00003 0,022 0,588 3,98 гаете 16,6. Нетрудно также убедиться въ томъ, что подобно воде должно себе вести всякое вещество, Равнымъ образомъ, для хлора при 1667° 14 общаго Д. котораго въ парообраэномъ состояши при по- числа молекулъ С1 диссощируетъ на атомы, а при стоянномъ давленш сопровождается у в е л и ч е- 2337°—около 50% и т.д.—Методы и з у ч е н а Д . HieMb о б ъ е м а , в что, наоборотъ. когда при Д. Какъ уже было упомянуто, Д. многихъ (особенно про­ о б ъ е м ъ не и з м е н я е т с я , то изменеше давлешя стейranхъ) телъ происходить только при очень вы­ не должно вл!ять ва степень Д . ) . Таковъ, напр., сокой температуре, при которой часто самое констатпровашоявлешл, атвмъ более его количественное ') Называя парпДальнымъ давлен!* H J , J я Н соответственно иэучеше требуетъ особыхъ предосторожностей. Глав­ чоревър p н Рц получннъ для Д. 1однстаго водорода ное затруднеше заключается въ томъ, что при вы­ сокой температуре, по большей части, практически , Р » X PJ 'ведичнвая давленДе нъ о разъ, бууравнен1о = К. У невозможно определить составь равновесной сис­ PllJ X nPj, темы. Съ другой стороны, понизнвъ температуру, . пРн демъ ЯЦ-BTL — — К , что после сокращена даетъ мы темъ самымъ иэмтшимъ первоначальное соотноп Рш шеше между реагирующими телами, ибо каждой Рн, X P J , , _ первоначальноо уравнение температуре соответствуете свое состолшо равно­ — К . Другнмн с ю в а н я , увеPlU' весия. Если поэтому, скажемъ, сильно перегретый во­ личеше общаго давлен1я нисколько но яэменвтъ с о о т н о ш е н 1 л между парпДальвиин давлеп11мн, а следовательно я между Б О Н - дяной паръ, содержаний въ известной пропорцш про­ цонтрапллмн 1однстаго водорода н продуктовъ его Д. дукты своей Д., подвергать процессу охлаждения, то 2 3 3 л 3 3 3 2 в ъ 3 а 2 2 а а л и л и 3 2 2 2 2 3 1 a а н л < ( J a а1 А 3 V V 2 я v а 2