* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

383 Оиытъ вполне подтверждаешь это. Напр., a 2 ГАЗЫ для та- связь мелсду явлениями диффузии и внутреннимъ Q трениемъ Г. Внутреннее трете Г. незначи­ кихъ Г., какъ N , 0 , N 0 , СО н пр. тельно, и подвпленость иихъ весьма велика. Легисо блязко къ 1,4. Зная теплоемкость .при постоян­ заставить слои Г. шеользить», заставить Г. «течь». Вызвать некоторую разность скоростей въ двухъ ен номъ давление и отношеше -тт-, можно p i - соседннхъ плосисостяхъ газа было бы, однако, чрезвычайно трудно, если бы частицы мгновенно шить: отвечаешь ли действительности предполо­ проникали пзъ одного слоя въ другой. Прп тажение объ отсутствии работьи притягательныхъ комъ условии двплееше, сообщенное части Г., весьма енлъ мелсду частицами газа. При правильности быстро должно было бы передаваться всей массе, этого предположений разность С — Cv должна быть ибо частицы движущейся массы Г. при громадной эиевпвалентпа внешней работе расширения. Зная сисорости ихъ двплеенпл должны были бы почти давлеше (единицы веса въ единице объема), мгновенно разеенваться по массе покоющагося Г. коэффнщентъ расширения Г., вычисляемъ работу и заменяться частицами поисоющагося Г. Таиспмъ расширение и, разделяя полученную величину на образомъ, движущиеся слой газа встречалъ бы гро­ разность Cp—Cv, получпмъ механический эквива- мадное сопротивление самостоятельному двплеенпЪ лентъ теплоты. Такой разечетъ былъ впервые сде- вследствие быстроты передачи этого движения со­ ланъ (по отношению исъ воздуху) Р . Майеромъ п седнимъ слолмъ, и вязисость Г. была бы весьма ве­ послулшлъ къ основанию механической теории тепла. лика. Въ действительности лее наблюдается противо­ Пользуясь имеющимися теперь числами длл положное. И здесь мы должны допустить то лее пре­ С пятствие къ свободному движению частицъ: ихъ С и -£г- воздуха, мы найдемъ механический эквн- взапмныя столкновения, эамедллиоилдл передачу дви­ валентъ теплоты равнымъ 423,8 *)—число, весьма жения отъ слоя къ слою. Чемъ свободнее движение близкое къ находимому новыми путями. Разби­ частицъ, чемъ больше путь, проходимый частицами раемое предположение- въ случае воздуха близко безъ столисновения, темъ больше внутреннее т р е т е исъ действительности. — Н е п о л н о т а т е о р i н. Г. Разечетъ даетъ для постоянной вязкости сле­ Д и ф ф у з и й , т е п л о п р о в о д н о с т ь и т р е н 1 е дующую формулу: н- = ' dLG где d— плотность Г. Въ иэложенныхъ выше пололсешяхъ теории Г., L — длина пути и С—сисорость движения ча­ шла речь псислючительно о скорости поступатель­ стицъ Г . Эта формула приводить къ замечательному наго движение частицъ и ихъ относиительномъ следствий: внутреннее треше Г. не зависишь отъ весе. Величины скоростей оказались громадными. его плотности, ибо при возрасташи плотности Г. Мнопя явление, свойственный Г. прп таиспхъ велп- длина путей частицъ Г. уменьшается въ той же чинахъ скоростей, не могутъ быть объяснены, огра­ пропорции. Выводъ этотъ согласуется съ опытами. ничиваясь только установленными выше положе­ Такимъ образомъ внутреннее треше Г. зависишь ниями. Таковы явления диффузпе и теплопровод­ отъ той же величины длины пути, которая опреде­ ности Г. Смешение Г. или диффузия ихъ другъ въ ляешь прп данной скорости и явления диффузии и друга совершается весьма медленно, а между шЬмъ теплопроводности Г. Все эти явления приводишь исъ при громадной скорости движения частицъ каза­ необходимости признать при обычныхъ условпехъ лось бы, что проникание Г. другъ въ друга доллено весьма ничтожную длину пути. Такъ, для кисло­ происходить почти мгновенно. То же можно сисазать рода при 20° и нормальномъ давлении она соста­ и о теплопроводности Г. Передача тепла отъ на­ вляетъ менее миллионной доли сантиметра. При гретой части Г. соседнимъ должна была бы совер­ столь ничтоленой длине пути все же частица про­ шаться таисже почти мгновенно, ибо частицы газа ходитъ мимо многихъ частицъ прелсде, чемъ столк­ съ повышенной энергией должны бы весьма скоро нется: такъ нпчтожпо малы размеры частицъ, пхъ число. Н а основании разсёяться во всей массе Г. Н а деле же такая пе­ и такъ громадно вышеизложенныхъ данныхъ число частицъ Г., редача совершается весьма медленно. Необходимо, следовательно, допустить какое-то препятствие сво­ содержащихся въ 1 куб. стм. при нормальномъ да­ бодному движешю частицъ газа въ пространстве. вление, определяется въ 21 трпллшнъ, а днаметръ Это препятствие могутъ представлять взапмныя частнцъ-твъ деелтимиллпенныя доли миллиметра,— столкновение частицъ. Столкновение должны былп В е р о я т н ы й у к л о н е н и й о т ъ с р е д н е й с к о ­ бы происходить, однако, чрезвычайно редко, если р о с т и . Говоря о скорости двилеетя частицъ, мы бы частицы были безконечно малы, т.-е. являлись имели въ виду среднюю скорость, ибо необходимо бы точками. Медленность диффузии и малая тепло­ допустить, что при случааностяхъ столкновение ча­ проводность Г. показываютъ, что столкновение стицъ сисорости ихъ станутъ неравными. Разечетъ доллено призпать чрезвычайно частыми, а, следова­ по теорпе вероятностей показываешь, что, прп раз­ тельно, отожествление частицъ съ матернельнымп личие скоростей, въ массе частицъ Г. преобладаетъ точисами не отвечаешь действительности. Необхо­ некоторая вероятнейшая сисорость, весьма близкая димо допустить, что масса вещества, представляю­ къ средней. Значительныя уклонение отъ этой ве­ щая частицу, владеешь известпымъ объемомъ, въ роятиейшей сисорости встречаются р-Ьдисо. Такъ, который не проникаешь никакая другая частица прп вероятность сисорости, уислоняющейся на 0,1 отъ ихъ взаимныхъ столкновешяхъ. Движение частицъ вероятиейшей, составляетъ всего 0,16, т.-е. изъ Г. является, следовательно, не свободнымъ, а огра­ 100 частицъ Г. тольисо у 16 частицъ скорость отли­ ничивается определенной длиной пути, проходимой чается на 10% отъ вероятиейшей. Вероятность же частицей безъ столкновения съ другой. Изложенныя сисоростей втрое или вчетверо большнхъ, чемъ ве­ сообралсенпя не толысо заставллють признать за роятнейшая, крайне ничтолена. Двплееше частицъ частицами известный объемъ, но могутъ служить Г. близко исъ тому, каисъ если бы оне двигались съ основаниемъ для вычисления и средней длины пути. одинаисовой сисоростьио. Прямыхъ опытныхъ доказаОпираясь на эти соображения, можно предвидеть тельствъ существование предполагаемыхъ различие связь между явлениями диффузпе и теплопровод­ въ стсоростлхъ частицъ мы не имеемъ. Косвепнымъ ностью Г. и, сверхъ того, еще более отдаленную указашемъ на то, что подобный различие сущестЕуютъ, могутъ служить наблюдение надъ химиче­ скими превращениями Г. Химическое превращение Р Р Р 1 3 y Всл-Ьдств1е неточности нагИншшхся въ распордиеын Р. Манера дани ихъ имъ вычислено гораздо ыепыиоо >шсло.