* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

381 ГАЗЫ 362 чтшъ водорода, ибо плотность кислорода въ 16 разъ больше плотности водорода и т. п . — И с т е ч е н 1 е Г. По закону Грема (Graham), прп равныхъ давлешяхъ скорости истечение Г. обратно пропорцпональны корняыъ квадратнымъ ихъ плотностей. Сле­ довательно, по предыдущему, скорости истечение Г . пропорщональны скоростямъ движения частицъ. Законъ Грема приложпмъ только къ случаямъ ис­ течешя Г. черезъ отверстие въ тонкой стъ'нк-t, въ лротнвномъ случае къ явлешю примешивается Tpenie, о которомъ речь будетъ впереди,—С м е т е ­ н и е Г., имеющий хъ одну и ту же температуру, проигсходитъ безъ заметнаго изменение температуры, а давление смеси равно сумме давлений каждаго пзъ Г. Каждый Г . производить давлеше такое же, каисъ если бы онъ одинъ наполнялъ пространство, занимаемое смесьно.—Г. о т н о с я т с я д р у г ъ к ъ д р у г у к а к ъ к ъ п у с т о т е . Это свойство Г. вполне согласуется съ допущешемъ свободнаго дви­ жений ихъ ч а с т и ц ъ . — Т е м п е р а т у р а Г. связана съ весьма простыми изменениями объема и давления. По закону Гей-Люссака все Г. при постоянномъ давлении обнаруживаютъ одинаисовое изменение объ­ ема прп одинаковомъ и з м ё н е т и температуры. Эта зависимость выражается при постоянномъ давленп'и таисимъ образомъ: V= V (1 + а«), где V объемъ— Г . при температуре *, V —объемъ его при 0° и d— коэффициентъ расширения, нли при постоянномъ объеме р=р (l + 0i Д* давление Г. при температуре г°, а р —при 0°. Такъ каисъ давлеше обусловливается, по теории, ударами частицъ и про­ порционально сумме живьихъ силъ поступательнаго движение частицъ, то, следовательно, живая сила по­ ступательнаго движения частицъ Г. возрастаетъ проииорщонально температуре Г. Ж и в а я спла поступа­ тельнаго движешл частицъ Г.—мера его температуры. Чемъ выше температура Г., темъ больше его давлеше, и темъ больше живая сила поступательнаго движения частицъ. Два Г., имеющие равную температуру, обладаютъ и одинаковой средней живой силой по­ ступательнаго движение частицъ. Въ согласий съ этимъ положевлемъ находятся описанныя выше явление смешение Г. Если после смешения два Г. не обпарулснваютъ никаисого изменешя температуры и давление, то нужно считать, что ниисакихъ изме­ нений въ живой силе поступательнаго движения ча­ стицъ при смешение не последовало. Въ смеси же газовъ вследствие взаимныхъ столнсноветй частицъ средняя живая сила поступательнаго движешл должна быть одинакова. Следовательно, и до смешения она была о д и н а к о в а . — Ч и с л о ч а с т и ц ъ и л и м о л е к у л ъ в ъ е д и н и ц е о б ъ е м а . Если принять по предыдущему, что живал спла поступательнаго дви­ жения частицъ при одной и той же температуре одина­ кова у всехъ газовъ, то доллено придти исъ заключению, что д а в л е н и е г а з а (при данной температуре) з а ­ в и с н т ъ и с к л ю ч и т е л ь н о о т ъ ч и с л а частиидъ и н о з а в и с н т ъ отъ п р и р о д ы Г. Безразлично, помещаемъ ли мы въ данный сосудъ одинъ или другой газъ, если только число частицъ остается одинаковыми и давление доллено остаться одинаковымъ, ибо лсивая спла частицъ обоихъ газовъ одинаисова. В ъ р а в н ы х ъ о б ъ е м а х ъ д в у х ъ г а з о в ъ , если т е м п е р а т у р а и давление ихъ одинаковы, и число частицъ о д и н а к о в о . Выводъ этотъ иэвестенъ подъ име­ немъ закона Авогадро. О т н о с и т е л ь н ы й в е с ъ ч а с т и ц ъ выражается отношениемъ плотностей Г., ибо отношение плотностей представляетъ отношение весовъ равныхъ объемовъ Г. при . одпнаисовыхъ температуре и давление. Прп этихъ же УСЛОВИЯХЪ въ равныхъ объемахъ Г., по закону Авогадро, содержится равное число частицъ. Если мы прп0 0 a Г 0 0 мемъ частичный весъ какого-либо Г. равнымъ А. то частичный весъ всякаго другого газа выра­ зится: А = A (d : d).—Т е п л о е м к о с т ь Г. При нагревание Г. теплота производить внутреннюю работу, связанную съ повышешемъ температуры, и внешнюю работу расширение. Внутренняя ра­ бота можетъ заключаться въ повышение энергии частицъ и въ преодоление прптягательныхъ силъ, действующихъ между частицами Г. Согласно изло­ женному представлению о природе Г., прнтягательныя силы ничтожны, а потому и работа, имъ соот­ ветствующая, ничтожна. В с я т й разъ, исогда при изменение объема не происходитъ изменение энергии частицъ, работа теплоты должна быть эквивалентна внешней работе расширения. При изменении объема Г. прп постоянной температуре вся теплота доллена превращаться въ работу расширение, а если рас­ ширение Г. не сопровождается вовсе внешней ра­ ботой, то такое расширение не сопровождается вовсе поглощешемъ тепла. Опытъ поисазьиваотъ, что Г. почти точно подчиняются этому условий. Если въ одномъ пзъ сообщаиощпхея между собой при помощи крана баллоновъ выисачать воздухъ, а дру­ гой наполнить сжатымъ газомъ, то, отнерывъ крапъ, можно дать возможность Г. расшириться и запять пространства обоихъ баллоновъ. Внешней работы при этомъ не происходить, и, каисъ показываешь опытъ, наблиодается лишь незначительное поглоще­ ние тепла. Повыипоине энерпи частицы Г. отъ на­ гревания выралеается прежде всего увеличеппемъ сисорости поступательнаго движения Г. Расходуется ли тепло и на неисоторуио работу внутри частицы Г.—теорне не предвпдитъ. Опытъ молсетъ только решить, имеетъ ли мёсто таисая работа. Если те­ плоемкость Г. при неизменномъ объеме ( С » ) ока­ жется эквивалентной приросту энерпи поступа­ тельнаго движения частицъ, т.-е. еслп Cv — ае, где ае — прнростъ .энергии поступательнаго дви­ жения частицъ, выражаемый въ тепловьихъ еднннцахъ, то это должно слулеиить указапиемъ, что теп­ лота не затрачивается внутри частицы. Тепло­ емкость Г. при неизменномъ объеме не можетъ быть съ точностью определена, но поставлеишый вопросъ можетъ быть решенъ инымъ путемъ, именно, опираясь на величину отношения меж гу теплоемкостью при постоянномъ давлении (С ) и теплоемкостью при постоянномъ объеме (C ), исото­ рое молсетъ быть определено съ достаточной точ­ ностью. Теплоемисость при постоянномъ данлоши слагается изъ работы внутренней и внешней. Если внутрениияя работа заислючается лишь въ приросте энерпи поступательнаго движения частицъ, то тепло­ емкость при постоянномъ объеме C = ае -{- г, где ае—прнростъ энерпи (въ тепловьихъ едпппцахъ) поступательнаго движения частицъ, выражающейся въ давлении Г., а г—внешняя работа расширения Г. (въ тепловьихъ единицах*). При указанномъ до­ пущение легисо вывести, что отношеше теплоемкостой Ср : Cv — (<*Н-?*): должно равняться 1,66 ( / ) . Ис­ следования К у н д т ] а и В а р б у р г а и др. показали, г t Р v v 5 а С Р что, исаисъ и следовало ожидать, -g— = 1,6G толысо для Г., для которыхъ химичесисимъ путемъ установлено, что молекула ихъ состоитъ изъ о д н о г о а т о м а . Таисовы пары большинства металловъ и благородные Г. Наоборотъ, въ более слоленыхъ молекулахъ, где C слагается изъ двухъ чле­ новъ: энерпи поступательнаго двияеешл молекулы и энергии движешя атомовъ внутри молекулы, теоv С Р pin предвидишь, что -g— должно быть < 1,66