* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

379 ГАЗЫ 380 химическихъ превращенпяхъ. Истина, столь про­ стая теперь и выражавшаяся не разъ въ древности, стала закономъ только тогда, когда было доказано, что ему подчиняются всъ* формы вещества. Безъ тёхъ опытныхъ доказательству которыя даны были Лавуазье нзслъ'довашемъ участие газа въ химиче­ скихъ я в л е т л х ъ и особенно въ я в л е т л х ъ горение, законъ сохраняемости вещества не могъ бы про­ никнуть въ общее сознание, такъ какъ именно въ явленняхъ горения мы вндпмъ поразительнейшпе образчики кажущагося печезашя веществъ. Для Лавуазье уже было ясно, что Г. представляютъ лишь временную форму или состояние вещества. Онъ предполагала что при достаточномъ охлалсдеши всъ Г. должны обращаться въ жидкое п даже твер­ дое состояние. Этому предположений Лавуазье суждено было осуществиться окончательно лишь въ недавнее время. Въ 1878 г. двумъ ученьимъ, Пикте и Кайльте, почти одновременно, удалось сгустить «постоянные» Г.—кислородъ и азотъ. Въ самое последнее время Дыоаръ сгустплъ водородъ, а' Кеммерлпнгъ-Оннесу удалось обратить въ жидкость наиболее упорно протнвостолвшШ сгущенью гелне. Учение о Г., какъ о состоянии или временной форм* вещества, было, такимъ образомъ, фанстпчеыси за­ кончено, а проииденныЙ въ ихъ изучении путь ока­ зался въ высшей! степени плодотворнымъ для всего учения о веществ^. Задачи физики и химш на этомъ поприщё сошлись и привели къ одному об­ щему npicMy выражешл свойствъ вещества. Путемъ совокупнаго изучение физики и химне Г. обосно­ вана современная атомическая теорий. Атомическая теория древнихъ, бывшая лишь фигуральнымъ представлешемъ вещества, обратилась въ настоя­ щую теорно, благодаря, главнымъ образомъ, пзученпо Г. Какъ составъ химическихъ соединение, такъ и основныя свойства Г. удалось простымъ обра­ зомъ выразить, исходя пзъ одного и того же пред­ ставление о неделимой массё, о неизменномъ весе. Атомъ (см. I Y , 232), не будучи и теперь обязательными какъ п р е д с т а в л е н ! е , сталъ обязательнымъ каисъ в е л и ч и н а , определяющая свойства телъ. Изучение эаконовъ Г. дало возмолшость определись эти ве­ личины, устраннвъ произволъ, и, снерхъ того, при­ вело къ необходимости принять две категории атомовъ: а т о м ы и ч а с т и ц ы . Каждая изъ этихъ велпчинъ является неизменной и постоянной въ определенномъ классе явление, и обе связаны между собой закономъ иератностп. Сущность современной атомпческой теорш выразилась не въ неделимости атомовъ, а въ неизменной ихъ величине, характе­ ризующей определенный клаесъ явление. Въ дальнейшемъ мы опишемъ свойства Г. и пзложимъ осно­ вания теории Г . — П л о т н о с т ь Г. (или весъ единицы объема Г.) можетъ быть определена лишь условно, ибо зависнтъ отъ давления, подъ которымъ находится Г., и при нулевомъ давление предполагается рав­ ной нулю. По закону Бойля-Марнетта ( V I I , 185), объемъ, занимаемый газомъ, обратно пропорщона- различной высоте надъ ур. м., что доллшо быть принято во внимание при сличенш наблюдение раз­ ныхъ местъ. При указанныхъ нормальныхъ условпяхъ плотность Г. очень мала сравнительно съ плотностью твердыхъ и жидкихъ телъ. Такъ, удельный весъ воздуха (весъ куб. см.) равенъ 0,0012932 гр. Чаще всего плотность Г . выражаютъ относительно, при чемъ за единицу сравнение прнннмаютъ уд. в. воздуха или водорода при одинаковыхъ условпехъ. Въ последнее время принято относить плотность газовъ къ исислородной единице, считая плотность кислорода = . 16. ЕСЛЁГ поэтому весъ некотораго газа въ определенномъ объеме будетъ — т граммъ, а весъ 0 въ томъ же объеме при той же температуре и давлении = п гр., то 2 плотность этого газа будетъ = Т е ори я Г. имеетъ въ виду прелсде всего объяснить безгранич­ ную (повидимому) способность Г. къ расширетю п происходящее отъ того давление на стенкп обо­ лочки. Это основное свойство Г. объясняли перво­ начально присущей частпцамъ Г. отталкивательной силой. Такое объяснение противоречить, однако, закону сохранение энергии. Въ опытахъ расширение Г., не сопровождающагося внешней работой (см. ниже: теплоемкость Г.), не только не наблю­ дается выделения тепла какъ необходимый эквпвалентъ работы отталкивательныхъ силъ, но про­ исходить поглощение тепла (незначительное), ука­ зывающее на притягательный силы. Давление Г. на стенки сосуда молено объяснить, и самый законъ Бойля-MapioTra легко предвидеть, если предположиить, что Г. состоитъ пзъ упругпхъ «частицъ», свободно движущихся въ пространстве. По сово­ купности современныхъ сведений мы должны при­ нять внутреннее д в и ж е т е вещества; свободное же д в и ж е т е отдельныхъ маесъ вещества, частиицъ, можно допустить прп малой плотности вещества. Взаимное притяжение весомыхъ маесъ уменьшается съ разстоянпемъ. При весьма большомъ разстолнпи мелсду этими массами, т.-е. при малой плотности тела, действие прнтягательныхъ силъ становится ннчтолшымъ, и д в и ж е т е частицы становится сво­ боднымъ, т.-е. прямолннейнымъ и съ постоянной скоростью. Предполагая, что Г. находятся въ та­ кихъ условияхъ, не трудно видеть, что давление, произведенное ударами его частицъ, должно быть пропорционально числу частицъ, находящихся въ данномъ объеме, т.-е. пропорционально плотности. Это давление зависнтъ, такимъ образомъ, отъ скорости частицъ и отъ общей массы частицъ, т.-е. отъ плотности газа. Поэтому, не зная массы отдельной частицы, но зная плотность газа, можно все же вычислить, какою скоростью доллшы обладать ча­ стицы, чтобы производить на стенки сосуда наблю­ даемое давление. Вычисление даетъ следующую 2 y формулу для скорости: p — -^dC где р — давле­ ше Г., d — плотность его, отвечающая данному дав л е т ю , п С — скорость поступательнаго двилсетя ленъ давлению, т.-е. — = — или vp~v p — по­ частицъ. Если j?—нормальное давление, то d— удель­ ный весъ газа, поэтому для двухъ газовъ: стоянной величине.' Следовательно, плотность d Г. d di с / И прямо пропорциональна давлению, т.-е. — = — - о \ - у * ' i 1 Л Принято называть удельнымъ весомъ Г. весъ единицы объема Г. при 0° и при «нормальномъ давление». Нормальное давление соответствуете давлению столба ртути въ 760 мм. высоты. Такъ какъ это давление меняется гь переменой напря­ жения силы тяжести, то нормальная высота столба ртути будетъ различна въ разныхъ широтахъ и на т.-е. сисорости обратно пропорщональны корнямъ исвадратнымъ изъ плотностей. Наибольшая сисорость должна, следовательно, принадлежать частицамъ легчайшаго Г.—водорода. Вычисление даетъ для сисорости движения частицъ водорода при 0° гро­ мадную величину—184=3 м. въ сеисунду. Сисорость движения частицъ кислорода въ 4 раза меньше.