* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

576 Линии передачи [гл. 20 равны примерно -^-. Ширина полосковой линии между ответвлениями у м е н ь ш е н а по сравнению с основной линией т а к , чтобы волновое сопротив­ ление кольца было в 1,4 р а з а больше, чем вол­ новое сопротивление л и н и и . Ф и л ь т р ы , показанные на рис. 20-34, ж, могут быть сконструированы с Q, равным не­ скольким тысячам. Разновидность, п о к а з а н н а я с левой стороны, представляет собой фильтр нижних частот. Элементами фильтра явля­ ются п а р а л л е л ь н а я емкость, образованная широкими шлейфами в поперечном направле­ нии относительно оси л и н и и , и последователь­ ная индуктивность, образованная очень уз­ кими последовательными отрезками. Фильтр с промежутками представляет собой полосовой фильтр с характеристикой, зависящей от рас­ положения промежутков и расстояния между ними. Шлейфовый фильтр — это фильтр верх­ них частот. П а р а л л е л ь н а я индуктивность обра­ зована шлейфами, поперечными по отношению к линии. Шлейфы могут быть или с короткозамкнутым концом и длиной меньше, ч е м - - , или с разомкнутым концом и длиной больше, чем . Последовательная емкость образована путем отделения линии от участков со шлейфами тонким слоем диэлектрика, что создает малую емкость между шлейфом и л и н и е й . Элементы, показанные на рисунке, охва­ тывают т о л ь к о небольшое количество из многих разновидностей элементов цепей, которые могут быть сконструированы при применении поло­ сковых высокочастотных устройств. 20-5з. Линии передачи поверхностных волн . При соответствующем возбуждении по одиноч­ ному проводнику могут распространяться по­ верхностные волны с достаточно малыми зату­ ханиями и потерями на излучение, что позво­ ляет использовать его в качестве линии передачи. Практические трудности состоят в том, что энергия волны находится в пространстве вокруг провода, н поэтому предметы, расположенные достаточно близко к проводу, могут исказить поле, что приведет к о т р а ж е н и я м и потерям. Если диаметр провода уменьшить, то это при­ ведет к уменьшению радиуса, в пределах которого заключена з а д а н н а я часть от полной энергии волны. О д н а к о это с в я з а н о с увеличе­ нием з а т у х а н и я , т а к чтонеобходимо при проекти­ ровании принимать компромиссное решение. Покрытие провода тонким слоем диэлектрика будет ограничивать поле в пределах меньшего пространства вокруг провода, хотя это и приве­ дет к небольшому увеличению затухания. Другой практической трудностью при примене­ нии таких линий д л я передачи электромагнит­ ной энергии на большие расстояния я в л я ю т с я потери в виде излучения, которое возникает на изгибах линии. Несмотря на эти недостатки, большая простота этого типа «волновода» может оправдать его применение в некоторых случаях. 1 Система передачи с поверхностной волной показана на рис. 20-35. Д л я связи между линией и коаксиальной н а г р у з к о й обычно применяется конический р у п о р . Это, однако, приводит к появлению дополнительных потерь с в я з и . Д л я у м е н ь ш е н и я таких потерь раскрывы ру­ поров должны быть возможно большими в прак- с диэлектрическим ло/фбшиелт Р и с . 20-35. П о в е р х н о с т н а я л и н и я передачи. //робедмих тически допустимых пределах. При применении т а к и х линий возможно получить з а т у х а н и я , сравнимые с з а т у х а н и я м и в обычных волноводах. Т а к , например, измерения на частоте 3 ООО Мгц п о к а з а л и , что провод с радиусом 0,1 см, по­ крытый слоем диэлектрика толщиной 5· 10~ см с относительной диэлектрической проницаемо­ стью по отношению к воздуху, равной 3, имел затухание без учета потерь в подключениях примерно 0,025 дб1м, а 90% мощности волны находилось в пределах зоны с радиусом 10 см. 8 20-6. ВОЛНОВОДНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ ЦЕПЕЙ G o b a u Gearge, Suriace waves and their application to transmission lines, J . Appl. P h y s . , No­ vember 1950, p. 1119; Single conductor suriace-wave transmission lines, Proc. I R E , June 1951, p. 619—624. 1 Волноводы часто применяются д л я выпол­ нения многих функций, х а р а к т е р н ы х д л я эле­ ментов цепей, в дополнение к их обычному применению в качестве устройств д л я передачи электромагнитной энергии на высоких ча­ стотах. В следующих разделах рассматриваются волноводные устройства, которые применяются для согласования сопротивлений, в качестве волноводных переходов, д л я возбуждения раз­ личных типов волн, д л я фильтрации, д л я из­ менения поляризации и в качестве волновод­ ных гибридных соединений. 20·6α. Элементы полных сопротивлений. Волноводные элементы полных сопротивлений могут подключаться к волноводной линии передачи или последовательно, или п а р а л л е л ь н о . При определении, является ли данный элемент последовательным или п а р а л л е л ь н ы м , необхо­ димо з н а т ь р а с п р е д е л е н и е п о л я и, следовательно, тип волны. Ответвление, подсоединенное к од­ ной стороне волновода, я в л я е т с я последовательным,если волна, п р о х о д я щ а я в ответвление, получилась в результате разделения в линии и, кроме того, поля в точках, расположенных на равных расстояниях от соединения, имеют противоположные фазы (электрические поля последовательны в ответвлении и в основной линии). Ответвление п а р а л л е л ь н о , если волна, проходящая в ответвление, разделяется в линии, а поля в т о ч к а х , расположенных на равных расстояниях от соединения, имеют одинаковые фазы (электрические поля параллельны в от­ ветвлении и в основной линии). Примеры по­ следовательных и п а р а л л е л ь н ы х ответвлений для прямоугольных и круглых волноводов, работающих с основным типом волны, при­ ведены на рис. 20-36. Характер сопротивления или проводимости, подсоединенной к волноводу, в виде последо-