* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

вательного или параллельного плеча ответвления зависит от длины плеча и его н а г р у з к и , как уже рассматривалось в предыдущих разделах. Элементы с чисто реактив­ ным сопротивлением или про­ водимостью могут быть подсо­ единены параллельно с волно­ водной системой путем приме­ нения вставок, располагаемых внутри волновода. Характер реактивного сопротивления или Qj проводимости, т . е . индуктивно­ Рис. 2 0 - 3 6 . П о с л е д о в а т е л ь н ы е и п а р а л л е л ь н ы е о т в е т в л е н и я в прямо­ сти или емкости, зависит от у г о л ь н о м и к р у г л о м в о л н о в о д а х , р а б о т а ю щ и х с основным типом волн. распределения поля относитель­ а — ответвления в прямоугольном волноводе; б — ответвления в круг­ лом волноводе. но расположения вставки. П р и ­ меры индуктивных и емкост­ ных вставок, которые обычно называются диаф­ В рагмами, для прямоугольных и круглых волно­ ктивнои проводимости -TZ- для симметричных и водов, работающих с основным типом волны, *о представлены на рис. 20-37. несимметричных диафрагм в прямоугольных волноводах представлена графически на рис. 20-38—20-41*. Н а этих рисунках не учитыва­ ется небольшое влияние на реактивную про­ водимость конечной толщины диафрагмы. В общем случае диафрагмы должны быть настолько тонкими, насколько позволяют ме­ ханические ограничения. В прямоугольных волноводах отдают предпочтение индуктивным диафрагмам по сравнению с емкостными из-за больших допустимых пробивных н а п р я ж е н и й в линии. Несимметричные диафрагмы дают несколько большую величину реактивной про­ водимости по сравнению с симметричными ди­ афрагмами при одинаковых отношениях откры­ той и закрытой площадей в сечении волновода. Р е з о н а н с н ы е д и а ф р а г м ы . Путем соответствующей комбинации реактив­ ных элементов в волноводных устройствах могут быть созданы резонансные элементы.* Соединение индуктивной и емкостной диафрагм может образовать резонансный элемент п а р а л ­ лельно с волноводом, который, следовательно, будет п р о п у с к а т ь резонансную частоту и по1 Рис. 20-37. Индуктивные и емкостные д и а ф р а г м ы в пря­ моугольном и круглом волноводах. а — индуктивная (волна T E ) ; б — е м к о с т н а я (волна TEJO); β — и н д у к т и в н а я (волна T E ) ; г — е м к о с т н а я 1 0 1 1 (волна T E 1 1 ) . г—— а KZ B а е ВО,6 У К / а — 1.0 •f-0,50 -у OJS S 1,06 ^ 8_а У k ** \ V /0,78 с о si ш Lrf- /hi9 IQ о S 0,6 0Л 0.2 ОЛ ,00 о as 4â as а7 d/a 0,6 0,7 d/a 0,8 0.9 1.0 Рис. 2 0 - 3 8 . Н о р м и р о в а н н а я р е а к т и в н а я про­ водимость с и м м е т р и ч н о й и н д у к т и в н о й диаф­ рагмы. Р и с . 2 0 - 3 9 . Н о р м и р о в а н н а я р е а к т и в н а я про­ водимость несимметр ич ной и н д у кти вной диафрагмы. Диафрагмы в п р я м о у г о л ь н о м волноводе могут быть симметричными, к а к показано на рисунке, или могут быть несимметричными, с расположением всех неоднородностей с одной стороны волновода. Связь между размерами диафрагмы и нормированным значением реа- * Взято у N., M a r c u v J t ζ Waveguide hand­ book. Radiation Laboratory Serfes, 1 9 5 1 , vol. JO, G. L . R a g a n, Microwave transmission circuits, Radiation Laboratory Series, vol. 9 , M c G r a w - H i l l Book Company, I n c . , New York, 1 9 4 8 . CM. S o u t h w o r t h (см. с с ы л к у выше) илн А. Т. S t a r r , Radio and radar technique, Sir Isaac Pitman and Sons. L t d . , London, 1 9 5 3 . 1