* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
§ 20-2) Открытые проводные линии передачи 557 ной, кратной нечетному числу четвертьволно вых отрезков, имеет полное сопротивление, равное нулю (также в предположении, что по тери отсутствуют). Если нагрузкой линии слу жит чисто реактивное сопротивление, то длина линии для получения нулевого или бесконеч ного полного сопротивления может быть вычис лена по формуле (20-52). * Пример 20-4 Предположим, что л и н и я из предыдущей задачи нагружена на индуктивное сопротив ление + yl00. Д л и н а линии д л я бесконечного входного сопротивления вычисляется следую щим образом. По формуле (20-52) Δ где Z — волновое сопротивление, L — в генри на единицу длины, С — в фарадах на единицу длины, а — коэффициент з а т у х а н и я в неперах на единицу длины, β — коэффициент фазы в ра дианах на единицу длины, г — в омах на еди ницу длины. 20~2а. Одиночный провод над земной поверхностыо. Однопроводная линия показана на р и с . 20-11. Параметры этого типа линии следующие: 0 Z 0 = 138 I g ^ l O J « ] ; 4 (20-68) (20-69) (20-70) L = 0,460 Ig C = AD [мкгн/м]; [пф/м]; 7 _ * - 7 Z O Z JZ Xg β * Z + ;Z tgß* H + 0 со 24,12 \g(4D/d) [мком/м] 0 H поэтому 2o + Ä или Z Z 1 tgß* = 0 Т d (для меди), (20-71) + J; = I ЛИНИИ H 1 X=^arctg(I) = Iw 20-2. О Т К Р Ы Т Ы Е П Р О В О Д Н Ы Е ПЕРЕДАЧИ Открытые проводные линии передачи обыч но применяются д л я передачи электромагнит ной энергии на т а к и х частотах, когда потери на излучение не я в л я ю т с я суще ственными. Структура электромаг нитного поля в открытых л и н и я х сравнительно проста. В этом слу чае могут быть использованы обыч ные понятия н а п р я ж е н и я и тока, как это было сделано в § 20-1. Для того чтобы и з б е ж а т ь зна чительных усложнений при вычи слениях параметров линии пере U00 дачи, сделаем следующие упро щающие допущения: ZQQ 1. В линии имеется поверхно стный эффект. 2. Влияние близости соседних проводов незначительно. Р а с с т о я ние между проводниками по край ней мере в 10 р а з больше диаметра Рис. 20-11. О д н о п р о в о д н а я л и н и я передачи Волновое сопротивле проводника, но все же достаточно ние, и н д у к т и в н о с т ь и емкость на е д и н и ц у д л и н ы как ф у н к ц и и D/d. мало по сравнению с длиной волны. 3. Диаметр проводника очень мал по срав метры линии этого типа в предположении, что нению с длиной волны. имеет место поверхностный эффект, следующие: 4. Высота проводников н а д землей доста 2D точно велика по сравнению с расстоянием между Z = 276 Ig ^ [ о * ] ; (20-72) ними. 2D 5. Длина линии достаточно велика по срав (20-73) L = 0,921 l g - j [мкгн/м]; нению с расстоянием между проводниками. Некоторые общие соотношения, применя 12,06 (20-74) пф/м] C = емые к двухпроводной открытой л и н и и , сле \g(2D/d) дующие: 8,3 мком/м] (для меди), (20-75) r = [ом] ; (20-65) d/2 ί e где d в сантиметрах д л я формулы (20-71); Dud в одинаковых единицах в формулах (20-68)— (20-70); / в г е р ц а х . Z L и С представлены на рис. 20-11 к а к функции Djd. 20-26. Двухпроводные линии передачи. Д в у х проводная симметричная л и н и я передачи при ведена на рис. 20-12,а. Этот тип линии возможно я в л я е т с я наиболее распространенным. П о срав нению с однопроводной линией излучение такой линии меньше . Кроме того, токи, протекаю щие в земле, по существу равны нулю. Пара0l -Yl а Yf г__ " 2Zo ' (20-66) (20-67) П о я с н е н и е я в л е н и я и з л у ч е н и я открытых п р о водных л и н и й см. E J . S t e r b a and С В. F e l d m a n . Transmission lines for short wave radio systems, Proc. I R E , J u l y 1932, vol 20, p. 1163. 1