* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

§ 7-2\ Помехи 233 Поскольку усиление тока электродом равно s, то шумовой ток, достигающий электрода, усиливается в s р а з . Эффективное значение полного шумового тока вторичной эмиссии I •равно: m Im = V Im i S + 2*/ 4/S, ai 2 (7-45) / .ш — эффективное значение шумового тока, созданного первичными элек­ тронами; / — среднее значение тока первичных электронов. Если ток первичных электронов определя­ ется выражением (7-44), к а к это имеет место вфотоумножителях, то (7-45) приводится к виду: а а 1 W I где R — активное сопротивление внешней цепи сетки; I — постоянная составляющая анодного тока; I — п о с т о я н н а я составляющая сеточного тока, вызванная положительными ио­ нами; S — крутизна лампы п о управляющей сетке, а/в. Д л я расчета полной эквивалентной э.д.с. шума в цепи сетки, вызываемой к а к дробовыми, так и ионными шумами, оба эквивалентные шумовые сопротивления R и R нужно считать соединенными последовательно. Шумо­ вая составляющая анодного тока, вызванная ионными шумами, равна a c r u j m m = Vïel àf &1 (s* + s) (7-46) /ш.а = 5 Ή определяет шумовой ток первого электрода -эторнчной эмиссии. Если соединить к а с к а д н о η таких электродов, то полный шумовой ток анода будет равен: + s + 1 . (7-47) Поскольку анодный ток в S раз превышает ток первичных электронов, (7-47) может быть переписано в виде: N y4kT^fI (20Rl c + 4- IO -^t).(7-50) 4 = V MJs t n (s + S ' n N 1 + s"" + 3 /« = γ а 2 * W ( 5 ^ Z ? ) . ( "48) 7 где / — средний анодный ток, а. 3. И о н н ы е ш у м ы . Электроны, дви­ жущиеся от катода к аноду с достаточной ско­ ростью, способны ионизировать остаточные молекулы газа при столкновениях с ними. Освобождаемые при этом электроны движутся к аноду и добавляются к анодному току. Поло­ жительные ионы, образующиеся из молекул газа, потерявших электроны, притягиваются к сетке. Тогда во внешней сеточной цепи воз­ никает поток электронов, д в и ж у щ и х с я к сетке для нейтрализации заряда ионов газа. Этот электронный ток создает на сопротивлении цепи сетки положительное падение напряжения. Поскольку столкновения газовых молекул с электронами имеют случайный характер, анодный и сеточный токи, создаваемые этими столкновениями, становятся источниками до­ полнительных шумов. Интенсивность таких шумов зависит от числа возникающих ионов, которое в свою очередь зависит от тока лампы и числа оставшихся в лампе молекул газа. Поскольку положительные ионы собираются сеткой, величину шума, возникающего при об­ разовании таких ионов, можно с в я з а т ь со сред­ ним током сетки, создаваемым положительными ионами. Удобно считать, что источником ион­ ного шума является дополнительное шумовое сопротивление в цепи сетки, тепловые шумы которого вызывают з анодной цепи такие же шумы, какие создаются в результате образова­ ния ионов. Величина шумового сопротивления равна . ^ ь /&= [ТО/? + % г ^ ) I 0 (7-49) 7-2и, Шумы магнитных флуктуаций. Маг­ нитные материалы не имеют однородной и не­ прерывной с т р у к т у р ы , скорее можно считать, что они состоят из множества элементарных магнитных частиц. Если такой материал под­ вергается намагничиванию, то у отдельных частиц п р о я в л я ю т с я случайные отклонения скорости намагничивания. Когда такой мате­ риал попеременно подвергается намагничива­ нию и размагничиванию, то возникают флуктуа­ ции плотности магнитного потока, создаваемого в магнитном материале. Если этот поток про­ низывает к а т у ш к у , то в ней наводится шумовая э . д . с , соответствующая ф л у к т у а ц и я м магнит­ ного потока в материале. Возникающие таким образом шумы называют шумами магнитных флуктуаций или эффектом Б а р к г а у з е н а . Примером магнитных флуктуаций в прием­ нике могут с л у ж и т ь шумы, наводимые в рамоч­ ной антенне магнитным потоком сердечника силового трансформатора. Наведенные таким образом в антенне шумы могут ограничить чувствительность приемника. 7-2к. Отношение сигнал/шум и коэффициент шума. Отношение величин сигнала и шума обычно обозначается к а к С/Ш. В определении этой величины нет достаточного однообразия и стандарта. В различных случаях имеют в виду отношение либо эффективного напряжения сигнала к эффективному н а п р я ж е н и ю шума, либо пикового н а п р я ж е н и я сигнала к пиковому напряжению шума, либо в импульсных радио­ локационных системах отношение пиковой мощ­ ности сигнала к средней мощности Hiyма. По­ этому, когда говорится об отношении С/Ш, следует пояснять, о каком именно отношении идет речь. Отношение сигнал/шум само п о себе не определяет в л и я н и е шумов отдельного каскада, усилителя или приемника в целом на принимае­ мый сигнал и, следовательно, не может служить показателем качества а п п а р а т у р ы . Д л я оценки шумовых свойств аппаратуры в последние годы широко используется коэффициент шума. Этот показатель шумовых свойств четырехполюсника был введен Фрисом . Коэффициент шума не­ посредственно сравнивает шумы, получаемые на выходе четырехполюсника, с теми шумами. 1 1 К. S p a n g e n b e r g , Vacuum tubes, McGrawHill Book Company, I n c . , New York, 1948. P r o c I R E . J u l y 1944, p. 419-