* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

232 BX Радиоприемники [гл. 7 где R — входное сопротивление, ом, вызван­ ное конеч ны м вре мене м π роле ] а эле ктронов (см. § 7 - 4 з ) . Э к в и в а л е н т н а я шумовая схема л а м п ы , учи­ тывающая дробовые и наведенные шумы, при­ ведена на р и с . 7-10. В реальной схеме необхо- Р и с 7-10. Э к в и в а л е н т н а я ш у м о в а я с х е м а лампы д л я расчета д р о б о в ы х и наведенных шумов. димо т а к ж е учесть тепловые шумы полного сопротивления внешней цеписетки (см. рис. 7-11). Если через Z обозначить общее полное сопро­ тивление цепи сетки, включающее сопротивле­ ние, связанное с конечным временем пролета, то ш у м о в а я э . д . с , в ы з в а н н а я наведенным тотом, будет равна* z F - 7 1 -лГШШЖ (7-41) ток, вызванный этим (для усилителя). Шумовой анодный напряжением, (для усилителя). (7-42) s В ы р а ж е н и я (7-41) и (7-42) справедливы и для смесительных ламп, если под R полагать среднее сопротивление за период гетеродинного н а п р я ж е н и я , а вместо 5 в выражении (7-42) использовать крутизну преобразования S . На низких частотах ток, наведенный в цепи сетки, сдвинут по фазе на 90° (т. е. находится в квадратуре) относительно входного н а п р я ж е ­ ния сигнала и анодного т о к а . Квадратурный ток эквивалентен емкости между сеткой и катодом. На более высоких частотах время пролета эле­ ктронов от катода до сетки составляет заметную часть периода приложенного сигнала; при этом наведенный ток имеет составляющую, совпадаю­ щую по фазе с сигналом, и к в а д р а т у р н у ю со­ ставляющую, сдвинутую на 90°. Синфазная составляющая эквивалентна активной н а г р у з к е R д л я входного сигнала. Если внешнее сопро­ тивление в цепи сетки имеет активный х а р а к т е р , то шумовой ток в анодной цепи, вызванный наведенными в цепи сетки ш у м а м и , будет сдви­ нут по фазе примерно иа 90° по отношению к вызвавшим его первичным ф л у к т у а ц и я м тока л а м п ы . При этом полный шумовой ток в анодHpft цепи будет равен квадратному корню из су^ммы квадратов дробового анодного тока и шу­ мового анодного тока, вызванного наведенными в сеточной цепн шумами. Н а очень высоких частотах фазовый сдвиг н а в е д е н н о ю тока по отношению к приложенному ко входу сигналу будет настолько отличаться от 90°, что сложение дробовых и населенных шумов вызовет заметное увеличение шумов анодного тока. Н а д л е ж а щ и м BX np BX выбором фазовых соотношений теоретически можно добиться ослабления шумов анодноготоьа за счет частичной компенсации обеих шумовых составляющих. Сравнение выражений для дробового и на­ веденного шума [уравнения (7-15) и (7-42)] пока­ зывает, что на высоких частотах наведенные шумы могут превышать дробовые шумы. 1. М е р ц а т е л ь н ы е ш у м ы (фликк е р-э φ φ е к т ) . Электронная эмиссия с по­ верхности катода непрерывно изменяется по всей поверхности вследствие испарения мате­ риала катода, диффузии, наличия примесей, бомбардировки катода ионами остаточных га­ зов и других причин. Эти изменения эмиссии происходят со сравнительно низкой частотой 0—500 гц и получили название мерцательных шумов. Н а низких звуковых частотах интенсив­ ность этих шумов может в несколько раз превышать интенсивность дробовых шумов. Мерцательные шумы особенно заметны в лампах с оксидными катодами. Мерцательные шумы в отличие от дробовых шумов могут быть ослаблены путем тщательной обработки катодов и поэтому не являются основной причиной, ограничивающей чувстви­ тельность усилителей. 2. Ш у м ы в т о р и ч н о й эмиссии. При ударе достаточно быстрых электронов или ионов о какую-либо поверхность каждый из них может выбить из этой поверхности один или несколько электронов. Это явление называют вторичной эмиссией, поскольку электроны эмиттируются поверхностью т о л ь к о при ударах других электронов или ионов. Отношение числа вторичных электронов к числу первичных зависит от типа поверхности и скорости первич­ ных электронов и может изменяться от величи­ ны, меньшей 1, д о 3 д л я чистых металлов и до 5—10 д л я поверхностей, состоящих из сложных щелочно-земсльных соединений. Отношение s вторичных к первичным электронам можно выразить к а к среднее число вторичных электронов среднее число первичных электронов = усиление тока эмиттирующим электродом. (7-43) Ф л у к т у а ц и и эмиссии вторичных электро­ нов создают шумовую составляющую токалампы подобно ф л у к т у а ц и я м термоэлектронной эмиссии накаленного катода. Если вторичные электроны не образуют пространственного за­ ряда, как, например, в фотоэлектронных умно­ ж и т е л я х и других приборах, использующих вторичную эмиссию д л я усиления тока, то шумовая составляющая тока вторично эмиттирующего электрода р а в н я е т с я : / ..в= н V2e/ â/ B t (7-44) где / . ш — эффективное значение шумового тока, вызванного ф л у к т у а ц и я ми вторичной эмиссии, а; е — з а р я д электрона, равный 1,60 χ XlO" к; I — постоянная составляющая токавторичной эмиссии, а; Δ / — полоса частот, в которой измеря­ ется шум, гц. в 1 0 B