* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
54 Электронные лампы и транзисторы [гл. 2 и заметного действия на свечение э к р а н а не оказывает. Отклоняющее н а п р я ж е н и е может быть приложено к о т к л о н я ю щ и м пластинам либо путем заземления одной пластины и подачи отклоняющего н а п р я ж е н и я на другую, либо путем подачи отклоняющего н а п р я ж е н и я на обе пластины в противоположной фазе. По следний способ предпочтительнее, т а к к а к при этом не изменяется средний потенциал откло няющих пластин. При несимметричном пита нии средний потенциал отклоняющих пластин изменяется к а к функция отклоняющего на п р я ж е н и я , изменяя тем самым разность по тенциалов между вторым анодом и отклоняю щими пластинами. Это в свою очередь вызы вает расфокусировку электронного л у ч а . Т а к и м образом, наилучшую фокусировку на экране электронно-лучевой трубки можно получить т о л ь к о в одном месте. Яркость пятна на э к р а н е электронно-луче вой трубки при определенном материале по крытия жрана зависит от числа ударяющихся об экран электронов в единицу времени и от их скорости. С другой стороны, чувствитель ность к отклонению обратно пропорциональна аксиальной скорости электронов. При значи тельном отклонении луча н а экране требуется большая скорость электронов в пучке, чтобы создать достаточную я р к о с т ь траектории дви ж е н и я луча на э к р а н е , необходимую д л я ви з у а л ь н о г о наблюдения. О д н а к о увеличение скорости электронного п у ч к а снижает чувстви тельность к отклонению. Эту трудность можно частично обойти, если применить ускорение электронного л у ч а после о т к л о н е н и я . В труб ках этого типа потенциал второго анода до статочно низкий, чтобы получить удовлетво рительную чувствительность к отклонению. Дополнительный электрод, увеличивающий яркость, располагается вблизи э к р а н а на вну тренней части трубки и имеет форму кольца. Потенциал этого электрода примерно в 2,3 раза больше, чем потенциал второго анода Т а к и м образом, скорость электронов и, следовательно, яркость пятна на экране значительно увеличи ваются без снижения чувствительности трубки к отклонению. Е щ е большие скорости электро нов можно получить, если ввести в т р у б к у не сколько дополнительных у с к о р я ю щ и х электро дов, чтобы постепенно довести ускоряющее напряжение до величины, превышающей на пряжение второго анода примерно в 10 р а з . Т а к и м путем сводятся к минимуму искажения при отклонении, возникающие благодаря су ществованию полей между электродами, уве личивающими я р к о с т ь , вторым анодом и от клоняющими пластинами. Т а к к а к чувствительность к отклонению прямо пропорциональна расстоянию от э к р а н а до отклоняющих пластин, т о чувствительность по одной паре пластин будет несколько больше, чем по другой. П а р а пластин, д а ю щ а я большую чувствительность к отклонению, обычно исполь зуется д л я вертикального отклонения, а д р у г а я п а р а для горизонтального о т к л о н е н и я . Иссле дуемый сигнал подается на пластины верти кального отклонения, а на пластины горизон тального отклонения подается н а п р я ж е н и е раз вертки. Расстояние и длину отклоняющих пла стин можно подобрать т а к , чтобы получить по существу одинаковую чувствительность в обеих плоскостях. Основными преимуществами электростати ческой отклоняющей системы я в л я ю т с я : 1) боль шое входное сопротивление о т к л о н я ю щ и х эле ментов и, следовательно, малый расход мощ ности в их ц е п я х ; 2) большая скорость движе ния луча; 3) л и н е й н а я зависимость отклонения луча от отклоняющего н а п р я ж е н и я . 2-7à. Магнитная отклоняющая система. Отклонение электронного луча в электронно лучевой трубке можно т а к ж е получить с по мощью поперечного магнитного п о л я . Т а к к а к сила, действующая на электрон, перпендику л я р н а направлению движения электрона и направлению магнитного п о л я , то отклонение электронного л у ч а будет в плоскости, перпен дикулярной магнитному полю. Э л е к т р о н ы , попадающие в магнитное поле, Движутся по окружности, радиус которой г определяется из в ы р а ж е н и я ' mv (2-59) W г = 7В 9 где m — масса электрона, равная 9,11 · 10~ кг; υ — скорость электронов, м/сек; е — з а р я д электрона, равный — 1 , 6 · 1 0 ~ к\ В — магнитная и н д у к ц и я , еб/л» . При выходе из магнитного поля электроны имеют а к с и а л ь н у ю и р а д и а л ь н у ю составляю щие скорости. Отклонение пропорционально 1 Θ а 31 Злектрониый луч Рис. 2-54. О т к л о н е н и е э л е к т р о н н о г о л у ч а в м а г н и т н о м поле. радиальной скорости и времени, которое тре буется, чтобы электрон достиг э к р а н а . О т к л о нение любой з а р я ж е н н о й частицы в однородном поперечном магнитном поле определенной длины без учета краевого эффекта (рис. 2-54) равно: A = 100/ LB где h — отклонение I—аксиальная см; L — расстояние магнитного В — магнитная (2-60) 2MU, луча на э к р а н е , см; длина магнитного поля, от э к р а н а до середины поля, см; и н д у к ц и я , еб/м*\