* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

§ 2-7] Электронно-лучевые трубки 53 экране электронно-лучевой трубки. Величина напряженности магнитного поля является кри­ тичной, так как иначе электроны, выходящие из магнитного поля и двигающиеся прямолинейно уже по измененному направлению, могут не попасть в точку на экране электронно-лучевой трубки, соответствующую проекции изображе­ ния их первого с к р е щ е н и я . Магнитное поле, необходимое для магнитной фокусировки, соз­ дается с помощью к а т у ш к и , надеваемой на цилиндрическую горловину баллона трубки, как показано на рис. 2-52. Магнитные линзы по сравнению с электростатическими вносят неко­ торые дополнительные виды искажений . В трубках с магнитной фокусировкой из­ менение потенциала на у п р а в л я ю щ е м электроде при регулировке яркости пятна на экране также вызовет расфокусировку благодаря сме­ щению места первого скрещения, как и в труб­ ках с электростатической фокусировкой. Из­ менение напряженности магнитного поля при магнитной фокусировке на яркость пятна не влияет. 2-7г. Электростатическая отклоняющая система. Отклонение электронного луча от его нормального направления вдоль оси элек­ тронно-лучевой трубки достигается с помощью электрического или магнитного п о л я . Электро­ статическая отклоняющая система состоит из двух пар отклоняющих пластин, расположен­ ных взаи мно-перпендикулярно, как показано на рис. 2-47. Обе пары пластин симметричны относительно оси т р у б к и . Одна пара пластин называется пластинами горизонтального откло­ нения, Другая — пластинами вертикального от­ клонения. На отклоняющие пластины через высокоомное сопротивление подается примерно такой же потенциал, как и на второй анод. Наилуч­ шую фокусировку пятна на экране обычно получают путем незначительного изменения разности потенциалов между пластинами го­ ризонтального и вертикального отклонения, а также между обеими парами пластин и вто­ рым анодом. Т а к а я регулировка называется «регулировкой астигматизма» и обычно приме1 отклоняющие пластины. Основные соотноше­ ния между параметрами, которые определяют отклонение электронного луча в электроста­ тическом поле, были рассмотрены в § 2 - 1 . Если принять, что отклоняющие пластины плоские и параллельны друг другу, как по­ казано на рис. 2-53, и что электроны в х о д я т в пространство между пластинами с постоян­ ной аксиальной скоростью при радиальной скорости, равной нулю, то отклонение пятна на экране электронно-лучевой трубки можно определить по формуле 2dU где (2-58) A h — отклонение луча на экране, см; I — длина пластин, см\ L — расстояние от экрана до середины пластин, см; d — расстояние между пластинами, см; U — разность потенциалов между откло­ няющими пластинами, в; U — ускоряющий потенциал, равный на­ п р я ж е н и ю между катодом и анодом, который предшествует о т к л о н я ю щ и м пластинам, б. Уравнение (2-58) написано в предположе­ нии, что электростатическое поле между пла­ стинами не искажается за счет краевого эффекта и что после отклонения а к с и а л ь н а я скорость электронного луча не изменяется. Электро­ статическое отклонение в электронно-лучевых трубках оценивается одной из следующих веh личин: чувствительностью к отклонению = -JJ a Рис. 2-53. Отклонение э л е к т р о н н о г о луча, п р о х о д я щ е г о ч е р е з электроста­ тическое п о л е . няется в электронно-лучевых т р у б к а х с элек­ тростатическим отклонением луча и диаметром 5 дюймов и больше. Отклонение электронного л у ч а можно по­ лучить, если подать н а п р я ж е н и е сигнала на Более подробно см. S o I l e r S t a r r and V a l l e y , Cathode ray tub* displays. Chap. 3, Radiation laboratory series, McGraw-Hill BOOK Company, Inc.* New York» 1948. 1 1 — Î . Обычные элеккоэффициент отклонения тронно-лучевые трубки с электростатическим отклонением имеют коэффициент отклонения порядка 20—100 в/см. В электронно-лучевой трубке происходит ионизация остатков молекул газа в результате столкновений с электронами, движущимися с к а ­ тода по направлению к аноду. Образующиеся при этом отрицательные ионы получают уско­ рение в направлении флуоресцирующего э к р а н а . Лотя ионы много т я ж е л е е , чем электроны, они, так же как и электроны, фокусируются электро­ статической фокусирующей системой. Это про­ исходит потому, что хотя ионы и не получают такого же ускорения, как электроны, под воз­ действием сил электростатического поля, однако они остаются под влиянием поля более дли­ тельный промежуток времени и успевают от­ клониться в такой же степени, как и электроны. Электростатическая отклоняющая система т а к же отклоняет отрицательные ионы, к а к и электроны. Это подтверждается уравнением (2-58); отклонение электрона не зависит от его з а р я д а и массы, поэтому любая отрицательно з а р я ж е н н а я частица отклоняется на ту ж е величину при тех же у с л о в и я х . Ф о к у с и р о в к а частиц т я ж е л ы х ионов на экране трубки вызы­ вает изменение свечения экрана, если одно и то же место подвергается бомбардировке в те­ чение какого-то промежутка времени. Однако благодаря действию электростатической от­ клоняющей системы ионный луч так ж е пере­ мещается по экрану трубки, к а к и электронный или