* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ИЗМЕРЕНИЯ 943 между гобой р е й к о й . Электроды размещают по прямой линии на равном расстоянии d друг от д р у г а . Электроды А и Б соединяют через два рав­ ных сопротивления R. Д л я измерения разности потенциалов между точками BnO включают потенциометр (фиг, 50) чувствительностью где р—-удельное сопротивление земли, вы­ раженное в омометрах; плотность т о к а , выходящая из кабеля в землю на одном метре его длины^ в ма; А — коэфициент, з а в и с я щ и й от глубины зарытия к а б е л я , расположения э л е к ­ тродов по отношению к кабелю и о т расстояния между э л е к т р о д а м и . Д л я случая расположения электродов пер­ пендикулярно оси кабеля коэфициент А п о д считывается по формуле А = (fta + у г) . (85) где Фиг. 50. Измерение потенциометром разности потенциалов между электродами 0,05мв (зажимы 1 — 2). Сопротивления R бе­ рут т а к о й величины, чтобы их включение не н а р у ш а л о заметным образом распределения блуждающих токов вблизи электродов и, кроме того, чтобы неравенством переходных сопро­ тивлений электродов можно было пренебречь. При этих условиях потенциал U средней точки В будет равен средней арифметической потенциалов точек А и Б на поверхности земли B Л — глубина зарытия кабеля в м; d — расстояние между центральным элек­ тродом и одним из крайних э л е к т ­ родов В M и у—расстояние по горизонтали от элект­ рода О до вертикальной оси, прохо­ дящей через центр к а б е л я . Прн размещении электрода О над кабелем у = 0; соответственно ( h 4- d ) 2 2 В этом случае плотность тока / может быть подсчитана по формуле ' = AU (ή* +~Ίη ' 1 ( 8 7 ) ' (81) так к а к длина А — Б мала, то основное поле земных токов (сплошная линия со стрелкой на фиг. 49) на этом протяжении можно считать равномерным; считая т а к ж е однородной про­ водимость земли на участке А — B можно с к а з а т ь , что потенциал U в точке О будет равен: t f t 0,366 ρ I g I, * Входящая в формулу (87) величина удель­ ного сопротивления ρ измеряется по методу в. э . з . (вертикального электрического зонди­ рования, схема ф и г . 51). В этой схеме два электрода А н Г соединяют с источником тока E н амперметром. Д в а д р у г и х электро­ да £ и β присоединяют к потенциометру,, который измеряет разность потенциалов AU (82) _ При отсутствии вблизи точки О какоголибо другого источника блуждающих токов разность потенциалов между точками В и O обусловливаемая действием основного поля земных токов, будет равна нулю, и потенцио­ метр отметит нулевое показание. Если ж е около точки О имеется дополнительный ис­ точник блуждающих токов (кабель или любая д р у г а я к а н а л и з а ц и я , поглощающая или излу­ чающая т о к и в землю, как это показано на фиг. 49 пунктиром), то точка О у ж е не будет t Zi —— Потенциометр •*—αν δ —» В Фиг. 51. Измерение удельного сопротивленияземли по методу вертикального электрического зондирования U A + U s иметь потенциал, равный , и потен­ циометр отметит наличие разности потенциа­ лов AU между точками В и О, причём AU = U 0 - (83) Р а з н о с т ь потенциалов AU в мв, измеренная при помощи потенциометра, может быть опре­ делена и з формулы (84) A U = 0,366 ρ / Л , (84) между электродами Б и В. Эта разность по­ тенциалов в схеме потенциометра (фиг. 50) компенсируется противоположной по знаку разностью потенциалов, создаваемой на кон­ цах сопротивления сф от батареи (сухого эле­ мента) £ . Удельное сопротивление земли ρ опреде^ л я е т с я иэ формулы 2π A U P= — / — 1 ΤΊ ί î [•h + .... ΓΎ » ν ) кУ 8 8