* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ИЗМЕРЕНИЯ 941 Этот метод даёт безусловно точные резуль­ таты, но ввиду того, что его применение с в я ­ зано с разрезом оболочки и последующей заделкой, применяется он сравнительно редко. Метод компенсации. При помощи регули­ ровочного реостата г и потенциометра (фиг. 46) добиваются отсутствия тока в цепи гальвано- установления в цепи батареи тока / произ­ водят два измерения при перемене полярности батареи. П р и первом измерении стрелка г а л ь в а н о ­ метра даст отклонение о. и тогда (/ + I) R = ка. (73) После перемены полюсов батареи стрелка покажет новое отклонение fi и в этом случае ( / _ / ) /? = ß . (74) K ι|ι|—опшииушш В приведенных у р а в н е н и я х к — коэфициент пропорциональности. Из уравнений (73) и (74) определяется в е л и ­ чина блуждающего тока i Фиг.46. Измерение силы тока в оболочке кабеля по методу компенсации При измерениях любым из приведённых методов необходимо в записях особенно вни­ мательно отмечать направление тока; самые измерения следует производить несколько раз через равные промежутки времени. Измерение плотности тока, сходящего с оболочки кабеля П о существующим правилам плотность тока, сходящего с оболочки бронированного к а б е л я , не должна превышать 0,15 ма/дм*. В местах, где потенциал кабеля выше по­ тенциала земли, для определения степени опас­ ности коррозии производят измерение плот­ ности тока; ниже приведены наиболее р а с ­ пространённые способы измерения. Измерение при помощи вспомогательного электрода. Электрод, сделанный иэ к у с к а исследуемого к а б е л я , с внешней поверх­ ностью S (несколько квадратных дециметров) зарывают в землю в непосредственной бли­ зости от исследуемого кабеля или кладут в свободное отверстие к а н а л и з а ц и и . При по­ мощи проводника электрод соединяют на некоторое время с оболочкой кабеля для установления одинаковой поляризации. После этого между кабелем и электродом включают миллиамперметр. Плотность т о к а / , сходящего с единицы поверхности к а б е л я , будет равна / = γ а/дм*, (76) метра Г; это у к а ж е т на то, что падение на­ п р я ж е н и я в оболочке кабеля на отрезке а—б скомпенсировано напряжением, создаваемым током / на части сопротивления потенцио­ метра r т. е. Ir = IR, (70) nt n откуда после определения сопротивления оболочки кабеля R находят величину блужда­ ющего тока / / = / т£. (71) Можно изменить силу тока / в оболочке, компенсируя ее величиной тока измеритель­ ной батареи (фиг. 47); при этом ток / должен Фиг 47. Измерение силы тока в оболочке кабеля с изменением полярности батареи быть противоположного направления по отно­ шению к блуждающему току i. Равенства токов / = i (72) добиваются путём регулировки реостата г, что устанавливают при помощи гальвано­ метра Г , стрелка которого должна в этот мо­ мент остановиться на нуле. Метод удобен тем, что не требует никаких расчётов. Метод с изменением полярности измери­ тельной батареи. Можно применить ещё один метод, для которого схема измерения будет такой ж е , как это изображено на фиг. 47; при этом необходимо соблюдение у с л о в и я , чтобы цепь реостата г имела достаточно высокое со­ противление, что позволяет пренебречь ответ­ влением блуждающего тока в эту цепь. После где i — величина тока, измеренная миллиам­ перметром. Д л я того чтобы получить величину средне­ суточной плотности тока, вместо миллиам­ перметра включают на сутки медный или серебряный вольтаметр, который позволяет определить количество электричества, про­ шедшего за сутки через электрод. Поделив результат измерения, выраженный в амперчасах, па 245, получают среднесуточную плотность сходящего с оболочки тока. Измерение при помощи двух милливольт­ метров. В диух точках кабеля / и 2, отстоя­ щих одна от другой на длину /, одним из описанных ранее методов, например методом падения н а п р я ж е н и я , измеряют токи I и У . Средняя плотность тока, стекающего с кабеля иа длине /, определится 1 а h j = —h а/дмК (77) — g - -