* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

П р и л о ж е н и е III ЭНЕРГИЯ ОТДАЧИ АТОМОВ, ОБРАЗУЮЩИХСЯ ПРИ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЯХ КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ, ПЕРЕДАВАЕМАЯ АТОМУ ПРИ ИЗЛУЧЕНИИ Y-KBAHTA f-Квант энергии /zv обладает импульсом p равным к*!с. Закон сох импульсов требует, чтобы импульс р , сообщенный атому массы М, пр чении f-кванта, был бы по величине равен импульсу -f-кванта. Следовате кинетическую энергию отдачи ядра можно выразить следующим образом: v м Так как \р \ я = \р^\ = fty/c, С м ~ ж ~~ ж • 8 к ' Если £ т выражено в Мэв, £j Е м = а М в атомных единицах массы, то (1,602- И Г ) ' ~ М 2(2,997-Ю У(1,660-10 - *) в а й 1 2 9 Р * или Я? (1,602- И Г ) (6,242- 10 ) Ям = — М 2(2.997- 10 ) (1.660-ИГ**) 10 а эв, E z £ Д Г = - Х 5 3 6 эв. (3) Если направления излучения двух -[-квантов энергии fiL и Е.^ фиксированы одно относительно другого и угол между этими направлениями обозначить через 9, то результирующий импульс таких двух f-квантов ( / J ) можно найти из сле­ дующего уравнения: N 2 р» ( = f k J_ $L_L ? V k s 8. CO м (4) Этот импульс j j должен быть равен импульсу атома р . Как и в случае одного f-кванта (см. выше), значение результирующего импульса в квадрате для двух f-квантов можно считать равным значению импульса в квадрате для атома. Деля правую и левую части уравнения на 2М, получаем кинетическую энергию атома: С л г = Р Е Ш — Же* ю Х 2 Же* , 2£ £ cosfl 2Мс* ' Tl t3 у ' Если М выразить в атомных массовых единицах (1 а. м. е. = 931 Мэв), а Е и £ „ в Мэв, то кинетическая энергия Е , которая сообщена атому, выра­ женная в эв, равна т 1 т м /И ^ Л1 ^ 1072£„F„cosO Л* W Если между направлениями вы пета f-квантов пет угловой корреляции и все углы.равновероятны, то значения энергии распределяются в широких пределах. 32 Зек. 1162. А. Валь и н Боннер