* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

496 ПРИЛОЖЕНИЕ II Отсюда общее решение можно написать следующим образом: C D С(х, t) = 2Q T = h k Г Ki^e^-^dk. J (12) к со —со Пусть С = С о при £ = 0 . Следовательно, с'о(х)= j K(ft)e dk. —oo ikx (13) Используя преобразование Фурье, получим со —со Таким образом, для уравнения (12) можно написать следующее выражение, кото­ рое представляет собой общее решение: со со 0=2^ = J ,L- J Со(0* I C' (i)e- - dl {x i)VU,t a — со d\dk=. (14) —со —со Применяются обычно три частных решения: 1) Если / \ С при \х\< С 0 °~Мо при | * [ > 1 0 1 •то уравнение (14) имеет следующий вид (Со— функция х, С — постоянная): где интеграл ошибок erf (у) выражается следующим образом: г о 2) Если величина Со везде равна О, за исключением точки х=0, где она стремится к бесконечности, так что Г — % — d x = \ , то уравнение (14) перехо¬ дит в уравнение С С 3) Если f С U 0 0 ' - * № 2 у"« D( е (16) при * > 0 —{0 при х < 0 ' то ^ = l / l + erff-^=-)). С 0 2\ ^ \ 2/Of/ | 07) Уравнения (16) и (17) часто используются при интерпретации диффузион­ н ы х данных.