* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
ГАЗОДИНАМИКА
523 торможения за скачком р
Из этих
уравнений
можно а\
получить
Давления
0
*
Po. _
р
и давление торможения перед скачком р связаны между собой соотношением ,,2 U + 1
1
0
Сверхзвуковой поток пос л е прямого скачка становит ся дозвуковым. Зависимость отношения давлений —
Pi
. * - 1 \ * - ' Г 2 + А+ 1 ) [
(*-1)Л^1*-1 J
'
0
(А+1)Л
от отношения будет
2
плотностей — Pi
£2_ ( A + D p - ( A - I ) Pi A ~(A + l ) P i - ( A - l ) p '
2
где A f i — число M перед скачком. К о с о й с к а ч о к у п л о т н е н и я . Скачок уплотнения, фронт которого к потоку не перпендикулярен, называется косым (фиг. 30). PuPuh 90*
Это соотношение называется ударной мдиабатой. Величины изменения давления, плот ности, температуры, скорости и энтро пии газа при прохождении прямого скачка определяются формулами:
*Р
Д
Фиг. 30.
Pz в
Pi — ?i l
a
( i
x
—
1
0
;
Р
Рг— Pi — Pi
T
(
х
?
Jv
Для косого скачка уплотнения уравнения: Pl^ 1л
e
имеем
ДГ =
2
- T
1
=
а*
- I
Рг*2я1 Win*
Pl — Pl P l f J , , —
Al/ =
—
V] —»
Д5 = S — 5, =
2
In A - I
, \( Ik
.л
2+(А-1)Л^* (А + 1)Л1
где 2Х? of
2
Я )
— Pi
2
^
A - I
P I
~
2
+ ^ 2 получить
+
Pi
А— 1 P
2
_ А + 1 " A - I
Из этих уравнений можно соотношения:
( A + l ) - ( A - l ) \ 2* f
VV
ln
2a
=
о
А — 1
2.
х
* ~~ T T T
4Asln2ß
'
r f e
Ч и с л о A l за скачком уплотнения опре деляется через число M по формуле
i
1
1
ft
—
1
Pl —
b±l(£lV
Z
-IN Ti
a
Л*
Po^k-ApJ
+
l(A + i ) 2 A - I U + i / L
4Asingpi /
Л
AAf?-
A - I
\
*
(*-l)*JW
1
A-I »
0
Зависимость отношения давлений о т числа A l
1
будет 2А а_ А + 1 ^ A - I * + ! •
Р2
_ A H- 1 pi_ А— 1 P
1
Pz _ P 1
Po
+ С